Опыт столетова фотоэффект кратко
Обновлено: 05.07.2024
Квантовая физика - раздел теоретической физики, в котором изучаются квантово-механические и квантово-полевые системы и законы их движения.
Фотоэффект – это вырывание электронов из вещества под действием света.
Ток насыщения - некоторое предельное значение силы фототока.
Задерживающее напряжение - минимальное обратное напряжение между анодом и катодом, при котором фототок равен нулю.
Работа выхода – это минимальная энергия, которую надо сообщить электрону, чтобы он покинул металл. которую нужно сообщить электрону, для того чтобы он мог преодолеть силы, удерживающие его внутри металла.
Красная граница фотоэффекта – это минимальная частота или максимальная длина волны света излучения, при которой еще возможен внешний фотоэффект.
Основная и дополнительная литература по теме урока:
1. Мякишев Г. Я., Буховцев Б. Б., Чаругин В. М. Физика. 11 класс. Учебник для общеобразовательных организаций М.: Просвещение, 2017. – С. 259 – 267.
2. Рымкевич А. П. Сборник задач по физике. 10-11 класс.- М.:Дрофа,2009. – С. 153 – 158.
3. Элементарный учебник физики. Учебное пособие в 3 т./под редакцией академика Ландсберга Г. С.: Т.3. Колебания и волны. Оптика. Атомная и ядерная физика. – 12-е изд. – М.: ФИЗМАТЛИТ, 2001. С. 422 – 429.
Теоретический материал для самостоятельного изучения
Гипотеза Макса Планка: атомы испускают электромагнитную энергию не непрерывно, а отдельными порциями – квантами. Энергия Е каждой порции прямо пропорциональна частоте ν излучения света: E = hν.
Коэффициент пропорциональности получил название постоянной Планка, и она равна:
h = 6,63 ∙ 10 -34 Дж∙с.
После открытия Планка начала развиваться самая современная и глубокая физическая теория – квантовая физика.
Квантовая физика - раздел теоретической физики, в котором изучаются квантово-механические и квантово-полевые системы и законы их движения.
Поведение всех микрочастиц подчиняется квантовым законам. Но впервые квантовые свойства материи были обнаружены именно при исследовании излучения и поглощения света.
В 1886 году немецкий физик Густав Людвиг Герц обнаружил явление электризации металлов при их освещении.
Явление вырывания электронов из вещества под действием света называется внешним фотоэлектрическим эффектом.
Законы фотоэффекта были установлены в 1888 году профессором московского университета Александром Григорьевичем Столетовым.
Схема установки для изучения законов фотоэффекта
Первый закон фотоэффекта: фототок насыщения - максимальное число фотоэлектронов, вырываемых из вещества за единицу времени, - прямо пропорционален интенсивности падающего излучения.
Зависимость силы тока от приложенного напряжения
Увеличение интенсивности света означает увеличение числа падающих фотонов, которые выбивают с поверхности металла больше электронов.
Второй закон фотоэффекта: максимальная кинетическая энергия фотоэлектронов не зависит от интенсивности падающего излучения и линейно возрастает с увеличением частоты падающего излучения.
Третий закон фотоэффекта: для каждого вещества существует граничная частота такая, что излучение меньшей частоты не вызывает фотоэффекта, какой бы ни была интенсивность падающего излучения. Эта минимальная частота излучения называется красной границей фотоэффекта.
где Ав – работа выхода электронов;
h – постоянная Планка;
νmin - частота излучения, соответствующая красной границе фотоэффекта;
с – скорость света;
λкр – длина волны, соответствующая красной границе.
Фотоэффект практически безынерционен: фототок возникает одновременно с освещением катода с точностью до одной миллиардной доли секунды.
Работа выхода – это минимальная энергия, которую надо сообщить электрону, чтобы он покинул металл.
Для большинства веществ фотоэффект возникает только под действием ультрафиолетового облучения. Однако некоторые металлы, например, литий, натрий и калий, испускают электроны и при облучении видимым светом.
Известно, что фототоком можно управлять, подавая на металлические пластины различные напряжения. Если на систему подать небольшое напряжение обратной полярности, "затрудняющее" вылет электронов, то ток уменьшится, так как фотоэлектронам, кроме работы выхода, придется совершать дополнительную работу против сил электрического поля.
Задерживающее напряжение - минимальное обратное напряжение между анодом и катодом, при котором фототок равен нулю.
Максимальная кинетическая энергия электронов выражается через задерживающее напряжение:
где - максимальная кинетическая энергия электронов;
Е – заряд электрона;
– задерживающее напряжение.
Теорию фотоэффекта разработал Альберт Эйнштейн. На основе квантовых представлений Эйнштейн объяснил фотоэффект. Электрон внутри металла после поглощения одного фотона получает порцию энергии и стремится вылететь за пределы кристаллической решетки, т.е. покинуть поверхность твердого тела. При этом часть полученной энергии он израсходует на совершение работы по преодолению сил, удерживающих его внутри вещества. Остаток энергии будет равен кинетической энергии:
Если фотоэффект сопровождается вылетом электронов с поверхности вещества, то его называют внешним фотоэффектом или фотоэлектронной эмиссией, а вылетающие электроны - фотоэлектронами. Если фотоэффект не сопровождается вылетом электронов с поверхности вещества, то его называют внутренним.
Примеры и разбор решения заданий
1. Монохроматический свет с длиной волны λ падает на поверхность металла, вызывая фотоэффект. Фотоэлектроны тормозятся электрическим полем. Как изменятся работа выхода электронов с поверхности металла и запирающее напряжение, если уменьшить длину волны падающего света?
Для каждой величины определите соответствующий характер изменения:
Запишите в таблицу выбранные цифры для каждой физической величины. Цифры в ответе могут повторяться.
Работа выхода
Запирающее напряжение
Работа выхода - это характеристика металла, следовательно, работа выхода не изменится при изменении длины волны падающего света.
Запирающее напряжение - это такое минимальное напряжение, при котором фотоэлектроны перестают вылетать из металла. Оно определяется из уравнения:
Следовательно, при уменьшении длины волны падающего света, запирающее напряжение увеличивается.
Работа выхода
Запирающее напряжение
2. Красная граница фотоэффекта для вещества фотокатода λ0 = 290 нм. При облучении катода светом с длиной волны λ фототок прекращается при напряжении между анодом и катодом U = 1,5 В. Определите длину волны λ.
Запишем уравнение для фотоэффекта через длину волны:
Условие связи красной границы фотоэффекта и работы выхода:
Запишем выражение для запирающего напряжения – условие равенства максимальной кинетической энергии электрона и изменения его потенциальной энергии при перемещении в электростатическом поле:
Решая систему уравнений (1), (2), (3), получаем формулу для вычисления длины волны λ:
Многие знают, что Альберт Эйнштейн получил Нобелевскую премию в 1921 году за объяснение им фотоэффекта с привлечением представлений о частицах света - фотонах. Однако мало кто знает, что первые эксперименты по изучению этого явления провел русский физик Александр Григорьевич Столетов. В данной статье рассмотрим, в чем заключались опыты Столетова, и к каким выводам они привели ученого.
Что подвигло Столетова провести свои эксперименты?
Чтобы понять, откуда появились предпосылки к проведению опытов Столетова по фотоэффекту, следует обратить внимание на состояние физики в конце XIX века. Это время знаменуется утверждением волновой природы света, которая была сформулирована еще Гюйгенсом в противовес ньютоновской корпускулярной теории во второй половине XVII века. В частности, опыты Юнга с монохроматическим пучком света, проходящим через две щели, показал, что свет - это волна (наблюдение явлений интерференции и дифракции).
Далее, в 1860-е годы Максвелл благодаря своим теоретическим работам показал, что электричество, магнетизм и свет - это явления одной и той же электромагнитной природы. Чтобы доказать это на практике, немецкий ученый, Генрих Герц, провел ряд опытов, начиная с 1885 года. Герц, стремясь доказать теоретические выкладки Максвелла, неосознанно открыл явление фотоэффекта в 1887 году.
Опыты Герца
Столетов по некоторым данным еще до опытов Герца начал заниматься фотоэффектом, поскольку свидетельства его существования уже были к 1887 году (в середине XIX века Уиллоуби Смит открыл явление зависимости электрической проводимости селенового полупроводника от освещенности). Однако в настоящее время факт открытия фотоэффекта приписывается именно Герцу. Рассмотрим его опыты.
Эксперименты Герца чрезвычайно просты по своей идее: ученый полагал, если зарядить две металлические сферы противоположными по знаку зарядами и поднести их близко друг к другу, то возникнет искровой разряд. Согласно Максвеллу, этот разряд должен привести к генерации электромагнитной волны. Последняя, в свою очередь, будет возбуждать переменный электрический ток в любом замкнутом проводнике, и если разрыв контактов в этом проводнике будет иметь маленький зазор, то можно будет наблюдать индуцированную электромагнитной волной искру в этом зазоре.
Проведя описанный эксперимент, Герц подтвердил теорию Максвелла, но он заметил один странный эффект, который не смог объяснить. Индуцированная в приемнике искра имела большую интенсивность, когда на зазор падал свет. Увеличение проводимости в воздушном зазоре за счет света получило название фотоэффекта.
Первый опыт А. Г. Столетова
В отличие от Герца, Столетов целенаправленно изучал явление фотоэффекта. В этом пункте статьи охарактеризуем кратко опыт Столетова, который он провел в 1888 году (общепризнанная дата).
Для своего эксперимента ученый использовал воздушный конденсатор, состоящий из решетки и цинковой пластины. К этому конденсатору была приложена разность потенциалов, причем цинковая пластина являлась катодом, а решетка анодом. Цепь замыкалась, и в нее включался гальванометр. Естественно, никакого тока он не показывал, поскольку воздушная прослойка конденсатора - это хороший изолятор. Затем ученый брал ртутную лампу и освещал ею через решетку пластину из цинка. Как только он это делал, гальванометр мгновенно начинал показывать, что по цепи идет ток. Когда лампа убиралась, ток в цепи прекращался.
Когда Столетов изменял полюса на пластинах конденсатора, то есть решетка становилась катодом, а цинковая пластина - анодом, то даже при освещении лампой ток в цепи отсутствовал.
Второй эксперимент Столетова
Еще один важный опыт Столетова для понимания фотоэффекта заключался в следующем: ученый брал электроскоп, заряжал его положительно, а затем, облучал светом ртутной лампы. Никакого эффекта не наблюдалось, и лепестки электроскопа оставались поднятыми вверх, показывая о существовании на приборе заряда. Когда же Столетов менял знак заряда, то при освещении он быстро стекал с прибора, и лепестки падали.
Законы Столетова
Интерпретация проведенных опытов привела к формулировке Столетовым двух из четырех современных законов фотоэффекта.
Поскольку положительно заряженный электроскоп не реагировал на свет (второй опыт), то Столетов пришел к выводу, что каким-то образом электромагнитная волна вырывает из материала отрицательный заряд (сейчас известно, что этот заряд уносит электроны).
Кроме этого, русский ученый установил прямо пропорциональную зависимость между фототоком и интенсивностью света лампы (первый закон фотоэффекта или закон Столетова).
Наконец, ученый наблюдал, что фотоэффект возникает без задержек, то есть мгновенно, как только на катод попадает свет (сейчас это положение известно, как 4-й закон фотоэффекта).
Современное понимание фотоэффекта
Благодаря опытам Столетова, а также последующим экспериментам Томсона с катодными лучами, в 1905 году Альберт Эйнштейн смог объяснить фотоэффект с точки зрения физики процессов. Воспользовавшись идеей Планка о квантованности светового потока, Эйнштейн предположил следующее: когда фотон (квант электромагнитного излучения) падает на материал, то его энергия полностью поглощается электронами последнего. Если эта энергия больше некоторой величины (работы выхода электрона), тогда заряженная частица вырывается из материала. Таким способом материал получает положительный заряд, а сама среда вокруг него становится проводящей из-за присутствия в ней свободных электронов.
Самым ярким примером современного использования этого эффекта является генерация электрической энергии с помощью солнечных батарей.
Для того чтобы получить о фотоэффекте более полное представление, нужно выяснить, от чего зависит число вырванных светом с поверхности вещества электронов (фотоэлектронов) и чем определяется их скорость или кинетическая энергия. С этой целью были проведены экспериментальные исследования, которые состояли в следующем. В стеклянный баллон, из которого выкачан воздух (для того, чтобы столкновения электронов с молекулами газа не вносили осложнения в наблюдаемые явления, а также для того, чтобы предохранить пластинки от окисления), помещаются два электрода (рис. 1).
Из графика следует, что:
1. При некотором значении напряжения между электродами Uн сила фототока перестает зависеть от напряжения.
Максимальное значение силы тока Iн называется током насыщения. Сила тока насыщения \(I_H = \dfrac >\), где qmах — максимальный заряд, переносимый фотоэлектронами. Он равен \(q_ = n \cdot e \cdot t\), где n — число фотоэлектронов, вылетающих с поверхности освещаемого металла за 1 с, е — заряд электрона. Следовательно, при фототоке насыщения все электроны, покинувшие за 1 с поверхность металла, за это же время попадают на анод. Поэтому по силе фототока насыщения можно судить о числе фотоэлектронов, вылетающих с катода в единицу времени.
2. Сила фототока отлична от нуля и при нулевом напряжении. Это означает, что часть вырванных светом электронов достигает анода А (см. рис. 1) электрода и при отсутствии напряжения, т.е. фотоэлектроны при вылете обладают кинетической энергией.
3. Если катод соединить с положительным полюсом источника тока, а анод — с отрицательным, то в электростатическом поле между электродами фотоэлектроны будут тормозиться, а сила фототока уменьшаться при увеличении значения этого отрицательного напряжения. При некотором значении отрицательного напряжения Uз (его называют задерживающим напряжением) фототок прекращается. Это значит, что электрическое поле тормозит вырванные электроны до полной остановки, а затем возвращает их на электрод.
Согласно теореме о кинетической энергии, работа задерживающего электрического поля равна изменению кинетической энергии фотоэлектронов:
Это выражение получено при условии, что скорость υ « с, где с — скорость света.
Следовательно, зная Uз, можно найти максимальную кинетическую энергию фотоэлектронов.
На рисунке 3, а приведены графики зависимости Iф(U) для различных световых потоков, падающих на фотокатод при постоянной частоте света. На рисунке 3, б приведены графики зависимости Iф(U) для постоянного светового потока и различных частот падающего на катод света.
Анализ графиков на рисунке 3, а показывает, что сила фототока насыщения увеличивается с увеличением интенсивности падающего света. Если по этим данным построить график зависимости силы тока насыщения от интенсивности света, то получим прямую, которая проходит через начало координат (рис. 4, а). Следовательно, сила фотона насыщения пропорциональна интенсивности света, падающего на катод: Iф ~ I.
Как следует из графиков на рисунке 3, б, величина задерживающего напряжения увеличивается с увеличением частоты падающего света. При уменьшении частоты падающего света Uз уменьшается, и при некоторой частоте ν0) задерживающее напряжение Uз0 = 0. При ν а
На основании этих экспериментальных данных были сформулированы законы фотоэффекта.
Flash-анимация опыта
Вы можете повторить описанный выше опыт при помощи flash-анимации (автор Александр Коновалов). В этой программе вы можете:
- наблюдать движение электронов;
- менять материал (металл) катода, интенсивность и частоту излучения, полярность источника;
- увидеть значения работы выхода, красная граница фотоэффекта, длины волны излучения, энергии фотона и напряжения источника.
Законы фотоэффекта
- Число фотоэлектронов, вырываемых за 1 с с поверхности катода, пропорционально интенсивности света, падающего на это вещество.
- Кинетическая энергия фотоэлектронов не зависит от интенсивности падающего света, а зависит линейно от его частоты.
- Красная граница фотоэффекта зависит только от рода вещества катода.
- Фотоэффект практически безинерционен, так как с момента облучения металла светом до вылета электронов проходит время ≈ 10 –9 с.
История физики
Описание опыта Столетовым А.Г.
Измерения производились зеркальным гальванометром G, источником тока В служили гальванические батареи из разного числа элементов. В опытах ученый менял знак заряда на металлической пластине с отрицательного на положительный, на пути световых лучей помещал непрозрачный экран (пластинку из картона, металла и др.), стеклянную пластинку. При этих производимых друг за другом исследованиях фотоэффект не наблюдался. Экраны из кварца, льда вследствие поглощения длинноволновой части излучения только ослабляли наблюдаемый эффект. Отсюда ученый делает вывод, что фотоэффект вызывается главным образом ультрафиолетовыми лучами. При прочих равных условиях фототок возрастал при зачистке поверхности отрицательного электрода и повышении его температуры. Для изучения зависимости фотоэффекта от освещенности поверхности электрода Столетов использовал метод прерывистого освещения. К описанной ранее экспериментальной установке был добавлен картонный круг с вырезанными окошками. Круг помещался между источником света S и конденсатором G. Площади окошек и промежутков между ними были одинаковы. Когда круг приводился во вращение (скорость вращения можно было изменять), на конденсатор падало наполовину меньше света, чем при неподвижном круге. При этом сила фототока также уменьшалась в два раза. Следовательно, сила фототока прямо пропорциональна величине светового потока. Такой же результат ученый получил, изменяя площадь освещаемой части отрицательной пластины. Эксперименты, кроме того, позволили установить, что световые лучи действуют мгновенно: фототок возникал и прекращался практически одновременно с началом и прекращением освещения конденсатора. Увеличение напряжения вело к возрастанию силы фототока до определенного значения (ток насыщения), затем он оставался постоянным.
Выводы Столетова А.Г.
В результате проведенных в воздухе экспериментов Столетов пришел к следующим выводам:
«1. Лучи вольтовой дуги, падая на поверхность отрицательно заряженного тела, уносят с него заряд.
2. Это действие лучей есть строго униполярное, положительный заряд лучами не уносится.
3. Разряжающим действием обладают — если не исключительно, то с громадным превосходством перед прочими — лучи самой высокой преломляемости, недостающие в солнечном спектре (λ = 295•10 –6 мм). Чем спектр обильнее такими лучами, тем сильнее действие.
4. Для разряда лучами необходимо, чтобы лучи поглощались поверхностью тела.
5. Разряжающее действие лучей обнаруживается даже при весьма кратковременном освещении, причем между моментом освещения и моментом соответственного разряда не протекает заметного времени.
6. Разряжающее действие, при одинаковых условиях, пропорционально энергии активных лучей, падающих на разряжаемую поверхность.
7. Каков бы ни был механизм активно-электрического разряда, мы вправе рассматривать его как некоторый ток электричества.
Гипотеза Планка о квантах
Классическая электродинамика дала серьезный сбой, когда ее попытались использовать для описания излучения нагретого тела (так называемого теплового излучения).
Суть проблемы состояла в том, что простая и естественная электродинамическая модель теплового излучения приводила к бессмысленному выводу: любое нагретое тело, непрерывно излучая, должно постепенно потерять всю свою энергию и остыть до абсолютного нуля. Однако ничего подобного не наблюдается.
В ходе решения этой проблемы Макс Планк высказал свою знаменитую гипотезу.
Гипотеза о квантах. Электромагнитная энергия излучается и поглощается не непрерывно, а отдельными неделимыми порциями квантами. Энергия кванта пропорциональна частоте излучения:
E = h ν (1)
C оотношение (1) называется формулой Планка, а коэффициент пропорциональности h - постоянной Планка.
Принятие этой гипотезы позволило Планку построить теорию теплового излучения, прекрасно согласующуюся с экспериментом. Располагая известными из опыта спектрами теплового излучения, Планк вычислил значение своей постоянной:
h = 6 , 63 * 10 - 34 Дж с ( 2 )
Успешность гипотезы Планка наводила на мысль, что законы классической физики неприменимы к малым частицам вроде атомов или электронов, а также к явлениям взаимодействия света и вещества. Подтверждением данной мысли как раз и послужило явление фотоэффекта.
Фотоэффект это выбивание электронов из вещества падающим светом. Явление фотоэффекта было открыто Генрихом Герцем в 1887 году в ходе его знаменитых экспериментов по излучению электромагнитных волн.
Герц, однако, был поглощен исследованием электромагнитных волн и не принял данный факт во внимание. Год спустя фотоэффект был независимо открыт русским физиком Александром Григорьевичем Столетовым. Тщательные экспериментальные исследования, проведенные Столетовым в течение двух лет, позволили сформулировать основные законы фотоэффекта.
Опыты Столетова
В своих экспериментах А.Г.Столетов использовал фотоэлемент собственной конструкции.
В стеклянную колбу, из которой выкачан воздух (чтобы не мешать лететь электронам), введены два электрода: цинковый катод K и анод A . На катод и анод подается напряжение, величину U которого можно менять с помощью потенциометра и измерять вольтметром V .
Катод освещается ультрафиолетовыми лучами УФ через специальное кварцевое окошко, сделанное в колбе (стекло поглощает ультрафиолет, а кварц пропускает). Ультрафиолетовое излучение выбивает с катода электроны e , которые разгоняются напряжением U и летят на анод. Включенный в цепь миллиамперметр mA регистрирует электрический ток. Этот ток называется фототоком, а выбитые электроны, его создающие, называются фотоэлектронами.
В опытах Столетова можно независимо изменять три величины: анодное напряжение,
интенсивность света и его частоту.
Рис. 1. Фотоэлемент Столетова
З ависимость фототока от напряжения
Меняя величину и знак анодного напряжения, можно проследить, как меняется фототок. График этой зависимости, называемый характеристикой фотоэлемента, представлен на рис. 2.
Полученная кривая показывает, что электроны вылетают из катода с различными скоростями и в разных направлениях; максимальную скорость, которую имеют фотоэлектроны в условиях опыта, обозначим v .
e = - 1,6 10 -19 Кл - его заряд. Рис. 2 . Характеристика фотоэлемента
Будем постепенно увеличивать напряжение, т. е. двигаться слева направо вдоль оси U из отрицательных значений в положительные.
Поначалу тока по-прежнему нет, но точка разворота электронов становится все ближе к аноду. Наконец, при достижении напряжения U з , которое называется задерживающим напряжением, электроны разворачиваются назад в момент достижения анода (иначе говоря, электроны прибывают на анод с нулевой скоростью). Имеем:
Таким образом, величина задерживающего напряжения позволяет определить максимальную кинетическую энергию фотоэлектронов.
При небольшом превышении задерживающего напряжения появляется слабый фототок. Его формируют электроны, вылетевшие с максимальной кинетической энергией почти точно вдоль оси колбы (т. е. почти перпендикулярно катоду): теперь электронам хватает этой энергии, чтобы добраться до анода с ненулевой скоростью и замкнуть цепь. Остальные электроны, которые имеют меньшие скорости или полетели в сторону от анода, на анод не попадают.
При повышении напряжения фототок увеличивается. Анода достигает большее количество электронов, вылетающих из катода под все большими углами к оси колбы. Обратите внимание, что фототок присутствует при нулевом напряжении!
Когда напряжение выходит в область положительных значений, фототок продолжает возрастать, т.к. электрическое поле теперь разгоняет электроны, поэтому все большее их число получают шанс оказаться на аноде. Однако достигают анода пока еще не все фотоэлектроны. Например, электрон, вылетевший с максимальной скоростью перпендикулярно оси колбы (т. е. вдоль катода), хоть и развернется полем в нужном направлении, но не настолько сильно, чтобы попасть на анод.
При достаточно больших положительных значениях напряжения ток достигает своей предельной величины I н , называемой током насыщения, и дальше возрастать перестает - напряжение, ускоряющее электроны, становится настолько велико, что анод захватывает вообще все электроны, выбитые из катода в каком бы направлении и с какими бы скоростями они не начинали движение. Дальнейших возможностей увеличиваться у фототока нет.
Законы фотоэффекта
Величина I н тока насыщения - количество электронов, выбиваемых из катода за одну секунду. Будем менять интенсивность света, не трогая частоту. Опыт показывает, что ток насыщения меняется пропорционально интенсивности света.
Первый закон фотоэффекта: Число электронов, выбиваемых из катода за секунду, пропорционально интенсивности падающего на катод излучения (при его неизменной частоте).
Чем больше энергии несет излучение, тем ощутимее наблюдаемый результат.
Теперь будем изучать зависимость максимальной кинетической энергии фотоэлектронов от частоты и интенсивности падающего света. По формуле (3) нахождение максимальной кинетической энергии выбитых электронов фактически сводится к измерению задерживающего напряжения.
Сначала меняем частоту излучения при фиксированной интенсивности. Получается такой график (рис. 3):
Как видим, существует некоторая частота ν0, называемая красной границей фотоэффекта, разделяющая две принципиально разные области графика. Если ν
Если же ν > ν 0, то максимальная кинетическая энергия фотоэлектронов линейно растет с частотой.
Теперь, наоборот, фиксируем частоту и меняем интенсивность света. Если при этом ν ν0: максимальная кинетическая энергия фотоэлектронов от интенсивности света не зависит.
Все эти факты нашли отражение во втором и третьем законах фотоэффекта. Рис. 3. Зависимость энергии
фотоэлектронов от частоты света
Второй закон фотоэффекта: Максимальная кинетическая энергия фотоэлектронов линейно возрастает с частотой света и не зависит от его интенсивности.
Третий закон фотоэффекта: Для каждого вещества существует красная граница фотоэффекта наименьшая частота света ν0, при которой фотоэффект еще возможен. При ν
Читайте также: