Параллельное соединение rlc кратко
Обновлено: 28.06.2024
Эти формулы имеют ограниченное применение, т.е. они справедливы в том случае, если ветвь содержит один идеальный элемент.
Согласно первому закону Кирхгофа общий ток равен:
Оценку соотношений между действующими значениями токов в каждой ветви электрической цепи можно оценить с помощью векторной диаграммы, изображенной на рисунке 3.20.
Порядок построения векторной диаграммы следующий.
1. Откладываем вектор напряжения в произвольном направлении.
2. Строим векторную диаграмму токов.
2.1. Ток на резистивном элементе совпадает по направлению с напряжением .
2.2. Ток на индуктивном элементе отстает по направлению от напряжения на 90 0 .
2.3. Ток на емкостном элементе опережает по направлению напряжение на 90 0 .
3. Результирующий вектор тока , получаем путем векторного сложения , , (начало вектора соединяем с концом вектора ).
На приведенной векторной диаграмме ток опережает напряжение на угол j, следовательно, режим работы активно-емкостной.
Из векторной диаграммы следует:
где – полная проводимость цепи.
Соотношения между величинами активной , реактивной и полной проводимостями можно оценить с помощью треугольника проводимостей (рис. 3.21).
Из этого треугольника следует:
Цепь с произвольным числом параллельно соединенных идеальных элементов, по аналогии, обладает следующими свойствами. Однородные параллельно соединенные элементы можно заменить эквивалентными и тогда:
Таким образом, параллельно соединённые одноименные сопротивления можно заменить эквивалентными.
В общем случае, при параллельном соединении резистивного, индуктивного и емкостного элементов, ток в неразветвленном участке цепи, можно разбить на две составляющие тока активную и реактивную (рис. 3.22).
Из векторной диаграммы следует, что , следовательно, и .
Возможные варианты расчета цепей с параллельным соединением, рассмотрим на конкретных примерах.
Пример 3.2. В электрической цепи, представленной на рисунке 3.23, заданы величины U = 150 (B), ω = 314 (рад/с) (f = 50 Гц), r1 = 22 (Ом), r2 = 17 (Ом), r3 = 14 (Ом), L1 = 60 (мГн), С2 = 300 (мкФ), L3 = 30 (мГн). Необходимо определить токи в ветвях Ii и ток в неразветвленном участке цепи I.
1. Определяем омические сопротивления реактивных элементов:
2. Определяем полную проводимость цепи.
4.1. Проводимость ветвей с резистивными элементами
Эквивалентная проводимость ветвей с резистивными элементами
4.2. Проводимости ветвей с индуктивными элементами
Эквивалентная проводимость ветвей с индуктивными элементами
4.3. Проводимость ветви с емкостным элементом
Эквивалентная проводимость ветвей с емкостным элементом
2.4. Полная проводимость
5. Определяем ток в цепи (А).
6. Определяем токи в каждой параллельной ветви
7. Векторная диаграмма рассматриваемой цепи приведена на рисунке 3.24.
Пример 3.4. В электрической цепи, представленной на рисунке 3.25, заданы величины ir2 = 5 (A), ω = 314 (рад/с) (f = 50 Гц), r1 = 20 (Ом), r2 = 40 (Ом), L1 = 50 (мГн), С2 = 150 (мкФ). Необходимо определить токи в ветвях Ii и ток в неразветвленном участке цепи I.
Рисунок 3.25 – Параллельное соединение R, L, C
1. Определяем омические сопротивления реактивных элементов:
2. Определяем полную проводимость цепи.
2.1. Проводимость ветвей с резистивными элементами
Эквивалентная проводимость ветвей с резистивными элементами
2.2. Проводимости ветвей с индуктивными элементами
Эквивалентная проводимость ветвей с индуктивными элементами
2.3. Проводимость ветви с емкостным элементом
Эквивалентная проводимость ветвей с емкостным элементом
2.4. Полная проводимость
3. Определяем напряжение, приложенное к цепи
4. Определяем ток в цепи (А).
5. Определяем токи в каждой параллельной ветви
На рисунке 3.19. приведена электрическая схема с параллельно соединенными элементами r, L, C и к цепи приложено напряжение
Проводимости каждой ветви соответственно равны:
Эти формулы имеют ограниченное применение, т.е. они справедливы в том случае, если ветвь содержит один идеальный элемент.
Согласно первому закону Кирхгофа общий ток равен:
Оценку соотношений между действующими значениями токов в каждой ветви электрической цепи можно оценить с помощью векторной диаграммы, изображенной на рисунке 3.20.
Порядок построения векторной диаграммы следующий.
1. Откладываем вектор напряжения в произвольном направлении.
2. Строим векторную диаграмму токов.
2.1. Ток на резистивном элементе совпадает по направлению с напряжением .
2.2. Ток на индуктивном элементе отстает по направлению от напряжения на 90 0 .
2.3. Ток на емкостном элементе опережает по направлению напряжение на 90 0 .
3. Результирующий вектор тока , получаем путем векторного сложения , , (начало вектора соединяем с концом вектора ).
На приведенной векторной диаграмме ток опережает напряжение на угол j, следовательно, режим работы активно-емкостной.
Из векторной диаграммы следует:
где – полная проводимость цепи.
Соотношения между величинами активной , реактивной и полной проводимостями можно оценить с помощью треугольника проводимостей (рис. 3.21).
Из этого треугольника следует:
Цепь с произвольным числом параллельно соединенных идеальных элементов, по аналогии, обладает следующими свойствами. Однородные параллельно соединенные элементы можно заменить эквивалентными и тогда:
Таким образом, параллельно соединённые одноименные сопротивления можно заменить эквивалентными.
В общем случае, при параллельном соединении резистивного, индуктивного и емкостного элементов, ток в неразветвленном участке цепи, можно разбить на две составляющие тока активную и реактивную (рис. 3.22).
Из векторной диаграммы следует, что , следовательно, и .
Возможные варианты расчета цепей с параллельным соединением, рассмотрим на конкретных примерах.
Пример 3.2. В электрической цепи, представленной на рисунке 3.23, заданы величины U = 150 (B), ω = 314 (рад/с) (f = 50 Гц), r1 = 22 (Ом), r2 = 17 (Ом), r3 = 14 (Ом), L1 = 60 (мГн), С2 = 300 (мкФ), L3 = 30 (мГн). Необходимо определить токи в ветвях Ii и ток в неразветвленном участке цепи I.
1. Определяем омические сопротивления реактивных элементов:
2. Определяем полную проводимость цепи.
4.1. Проводимость ветвей с резистивными элементами
Эквивалентная проводимость ветвей с резистивными элементами
4.2. Проводимости ветвей с индуктивными элементами
Эквивалентная проводимость ветвей с индуктивными элементами
4.3. Проводимость ветви с емкостным элементом
Эквивалентная проводимость ветвей с емкостным элементом
2.4. Полная проводимость
5. Определяем ток в цепи (А).
6. Определяем токи в каждой параллельной ветви
7. Векторная диаграмма рассматриваемой цепи приведена на рисунке 3.24.
Пример 3.4. В электрической цепи, представленной на рисунке 3.25, заданы величины ir2 = 5 (A), ω = 314 (рад/с) (f = 50 Гц), r1 = 20 (Ом), r2 = 40 (Ом), L1 = 50 (мГн), С2 = 150 (мкФ). Необходимо определить токи в ветвях Ii и ток в неразветвленном участке цепи I.
Для параллельного соединения RLC-элементов (рис. 1) справедливо уравнение первого закона Кирхгофа. Для комплексных токов:
где - соответственно активная, индуктивная и емкостная проводимости отдельных ветвей цепи.
где BL - BC = B - результирующая реактивная проводимость, а выражение в скобках
- комплексная проводимость.
Здесь - модуль комплексной проводимости, а величина - аргумент.
Ток в неразветвленной части цепи
Построим векторные диаграммы в соответствии с уравнением первого закона Кирхгофа (рис. 2, а, б). Диаграмма (а) соответствует режиму, когда реактивная проводимость В 0. В цепи преобладает емкостная проводимость, ток опережает напряжение , сдвиг фаз отрицательный. Из треугольника токов (рис. 2, а, б) можно получить треугольник проводимостей (рис. 2, в, г), если каждую сторону треугольника токов поделить на напряжение .
Всем доброго времени суток! В прошлой статье я рассказал о воздействии переменного напряжения на элементы цепи (сопротивление, индуктивность и ёмкость) и воздействие этих элементов на напряжение, ток и мощность. В данной статье я расскажу о последовательном и параллельном соединении элементов цепи и воздействии на такие цепи переменного напряжения и тока.
Для сборки радиоэлектронного устройства можно преобрески DIY KIT набор по ссылке.
Последовательное соединение элементов цепи при переменном напряжении
Начнём с последовательного соединения сопротивления R, индуктивности L и ёмкости C и рассмотрим воздействие на неё переменного напряжения с частотой ω.
Последовательное соединение элементов цепи.
В данной цепи входное переменное напряжение U в соответствии со вторым законом Кирхгофа будет равно алгебраической сумме переменных напряжений на отдельных элементах
где UR, UL, UC – напряжение на элементах цепи, сопротивлении R, индуктивности L и ёмкости С, соответственно,
Im – амплитудное значение переменного тока.
Графическое изображение напряжений и токов на последовательно соединённых элементах цепи представлено ниже
Итоговое выражение является тригонометрической формой записи второго закона Кирхгофа для мгновенных напряжений и его можно переписать в виде
где R – активное сопротивление,
Х – реактивное сопротивление.
Значение активного сопротивления R всегда только положительно, а реактивное сопротивление Х может принимать, как положительное значение Х > 0, тогда оно имеет индуктивный характер, так и отрицательное значение X 0, тогда она имеет индуктивный характер, а может быть отрицательной b « Предыдущая статья
Параллельное соединение R-, L-, C-элементов
Рассмотрим применение метода комплексных амплитуд для анализа процессов в пассивном двухполюснике (рис. 2.24), к которому приложено синусоидальное напряжение .
Комплексные сопротивления ветвей . Ограничиваясь записью для комплексных действующих значений, пропорциональных комплексным амплитудам, в соответствии с выражениями (2.36), (2.41) и (2.45) запишем комплексные токи в ветвях
где — активная, индуктивная и емкостная проводимости соответственно.
В соответствии с первым законом Кирхгофа с учетом (2.66) имеем:
Из (2.67) следует, что комплексная проводимость пассивного двухполюсника, состоящего из нескольких параллельно соединенных ветвей, равна сумме их комплексныхпроводимостсй.
где — полная проводимость двухполюсника, равная отношению действующего значения тока в неразветвленной части двухполюсника к действующему значению напряжения на зажимах двухполюсника.
На основании выражения (2.67) можно построить векторную диаграмму токов. При ее построении за начальный вектор целесообразно выбрать вектор . Так как начальная фаза этого напряжения равна нулю, вектор расположится на вещественной оси комплексной плоскости.
Векторы комплексных токов и размещают на комплексной плоскости с учетом их сдвига по фазе относительно напряжения. Из выражений (2.66) следует, что ток в сопротивлении совпадает с напряжением по фазе, ток в индуктивности отстает от напряжения на 90°, а ток в емкости опережает напряжение на 90°.
Реактивная проводимость двухполюсника в зависимости от соотношения между проводимостями и может принимать как положительное, так и отрицательное значение или может быть равна нулю. Векторные диаграммы токов для трех возможных значений реактивной проводимости приведены на рис. 2.25.
В случае реактивная проводимость двухполюсника имеет индуктивный характер, и ток отстает от напряжения на угол (рис 2.25,а).
На рис. 2.25,6 представлена векторная диаграмма токов при . В этом случае реактивная проводимость двухполюсника имеет емкостный характер, и ток опережает напряжение , .
Катеты треугольников токов на рис.2.25,а и рис.2.25,б образованы активной и реактивной составляющими тока . Из них следуют соотношения для действующих значений токов:
Геометрической интерпретацией выражения (2.68) является треугольник проводимостей. При его построении активная проводимость откладывается по вещественной оси комплексной плоскости вправо, а реактивная проводимость в зависимости от ее знака откладывается вниз или вверх . Угол в треугольнике проводимостей отсчитывается от гипотенузы к катету , что соответствует отсчету в треугольнике токов от к . Треугольники проводимостей приведены на рис.2.26.
В соответствии с (2.54) комплексная мощность
В выражении (2.70) реактивная мощность , активная мощность . Построенные в соответствии с выражением (2.70) треугольники мощностей при (реактивная мощность ) и при (реактивная мощность ) приведены на рис.2.26.
Эта теория взята со страницы помощи с заданиями по электротехнике:
Возможно эти страницы вам будут полезны:
Образовательный сайт для студентов и школьников
© Фирмаль Людмила Анатольевна — официальный сайт преподавателя математического факультета Дальневосточного государственного физико-технического института
Читайте также: