Реферат на тему магнитотвердые материалы

Обновлено: 30.06.2024

В настоящее время практически не найти отрасль техники, в которой бы не использовались системы с постоянными магнитами. Будь то радио- или акустика, СВЧ- или компьютерная техника, автоматика или измерительная техника, электро- или теплоэнергетика, металлургия или строительство, авто- или железнодорожный транспорт, медицина или сельское хозяйство, обогащение руд, очистка сыпучих продуктов от посторонних включений — всюду мы встречаем постоянные магниты. Они стали неотъемлемой частью нашей жизни.

Двигатели и генераторы, тормозные устройства и устройства бесконтактной передачи положения, захваты и подвесы, сепараторы и дефектоскопы, системы безопасности и замки — вот далеко не полный перечень технических устройств, в которых применяются постоянные магниты.

Классификация магнитных материалов

Магнитотвердые материалы служат для изготовления постоянных магнитов.

. Общие сведения. К магнитотвердым материалам относятся магнитные материалы с широкой петлей гистерезиса и большой коэрцитивной силой Нс

Максимальная удельная магнитная энергия (мах является важнейшим параметром при оценке качества магнитотвердых материалов.

По составу и способу получения магнитотвердые материалы, применяемые для изготовления постоянных магнитов, подразделяют на литые, порошковые и прочие.

Литые материалы на основе сплавов

Литые материалы имеют основой сплавы железо – никель - алюминий (Fe-Ni-Al) и железо–никель-кобальт (Fe-Ni-Co) и являются основными материалами для изготовления постоянных магнитов. Магнитотвердые литые материалы получают в результате дисперсионного твердения сплава при его охлаждении с определенной скоростью от температуры плавления до температуры начала распада. Наиболее распространенными являются сплавы железо - никель – алюминий, легированные медью Cu и кобальтом Со.

Марки этих материалов содержат буквы Ю и Н, указывающие на наличие в них алюминия и никеля. При использовании легирующих металлов в обозначение марок вводят дополнительные буквы, которые соответствуют этим металлам, например, сплав системы железо - никель - алюминий, легированный кобальтом, имеет марку ЮНДК.

Порошковые магнитотвердые материалы

Порошковые магнитотвердые материалы применяют, как правило, для изготовления миниатюрных постоянных магнитов сложной формы. Их подразделяют на металлокерамические, металлопластические, оксидные и микропорошковые.

Металлокерамические магниты по магнитным свойствам лишь немного уступают литым магнитам, но дороже их. Получают металлокерамические магниты в результате прессования металлических порошков без связующего материала и спекания их при высоких температурах.

Металлопластические магниты имеют пониженные магнитные свойства по сравнению с литыми магнитами, однако они обладают большим электрическим сопротивлением, малой плотностью, меньшей стоимостью.

Получают металлопластические магниты, как и металлокерамические, из металлических порошков, которые прессуют вместе с изолирующей связкой и нагревают до невысоких температур, необходимых для полимеризации связующего вещества.

Магниты из микропорошков марганец-висмут (Mn-Bi) получают прессованием специально подготовленного микропорошка. Для этого марганцево-висмутовый сплав (23 % Mn; 77 % Bi) подвергают механическому дроблению до получения частиц однодоменных размеров (5 ¸ 8 мкм). Пропуская порошок через магнитный сепаратор, отделяют ферромагнитную фазу Mn-Bi от немагнитных частиц марганца и висмута. В результате прессования микропорошка ферромагнитной фазы при температуре примерно 300 °С в магнитном поле получают магниты, которые состоят из отдельных частиц с одинаковой ориентацией осей легкого намагничивания. Железные и железокобальтовые магниты из микропорошков железа Fe и сплава Fe-Co изготавливают с применением химических способов получения частиц нужного размера. Из полученного порошка магниты прессуют и пропитывают раствором смол. Пропитка повышает коррозийную стойкость железосодержащих магнитов.

Основные направления социальной политики: В Конституции Российской Федерации (ст. 7) характеризуется как.

Магнитные материалы обладают способностью при внесении их в магнитное поле намагничиваться, а некоторые из них сохраняют свою намагниченность и после прекращения воздействия магнитного поля.

1. Основные характеристики магнитных материалов

Магнитные свойства материалов характеризуется петлей гистерезиса, кривой намагничивания, магнитной проницаемостью, потерями энергии при перемагничивании.

1.1. Петля гистерезиса . При циклическом изменении напр

яженности постоянного магнитного поля от 0 до +Н, от +Н до –Н и снова от –Н до +Н кривая изменения индукции (кривая перемагничивания) имеет форму замкнутой кривой – петли гистерезиса. Для слабых полей петля имеет вид эллипса (рис 1.1). При увеличении значения напряженности магнитного поля Н получают серию заключенных одна в другую петель гистерезиса. Когда все векторы намагниченности доменов сориентируются вдоль направления поля, процесс намагничивания закончится состоянием технического насыщения намагниченности материала. Петлю гистерезиса, полученную при условии насыщения намагничивания, называют предельной петлей гистерезиса. Она характеризуется максимально достигнутым значением индукции B_s _, называется индукцией насыщения . При уменьшении напряженности магнитного поля от +Н до 0 магнитная индукция сохраняет остаточную индукцию В_с. Чтобы получить остаточную магнитную индукцию, равную 0, необходимо приложить противоположно направленное размагничивающее поле определенной напряженности -Н_с. Отрицательная напряженность магнитного поля -Н_с называется коэрцитивной силой материала. При достижении напряженности магнитного поля значения –Н, а затем 0 вновь возникает остаточная индукция –В_с . Если повысить напряженность магнитного поля до +Н_с , то остаточная магнитная индукция В_с будет равна 0.

Площадь гистерезисных петель в промежуточных и предельном состояниях характеризует рассеивание электрической энергии в процессе перемагничивания материала, т.е. потери на гистерезис. Площадь гистерезисной петли зависит от свойств материала, его геометрических размеров и частоты перемагничивания.

По предельной петле гистерезиса определяют такие характеристики магнитных материалов, как индукцию
насыщения B_s , остаточную индукцию В_с , коэрцитивную силу Н_с .

1.2. Кривая намагничивания . Это важнейшая характеристика магнитных материалов, она показывает зависимость намагниченности или магнитной индукции материала от напряженности внешнего поля Н. Магнитная индукция материала B_i измеряется в теслах (Тл) и связана с намагниченностью М формулой

Основная (коммутационная) кривая намагничивания представляет собой геометрическое место вершин петель гистерезиса, полученных при циклическом перемагничивании (см. рис. 1.1) и отражает изменение магнитной индукции В в зависимости от напряженности магнитного поля Н, которое создается в материале при намагничивании. Напряженность магнитного поля в образце в виде тороида, когда магнитная цепь замкнута, равна напряженности внешнего поля Н_в. В разомкнутой магнитной цепи на концах образца появляются магнитные полюса, создающие размагничивающее поле Н_р . Разница между магнитными напряженностями внешнего и размагничивающего полей определяют внутреннюю магнитную напряженность H_i материала.

Основная кривая намагничивания (рис 1.2) имеет ряд характерных участков, которые можно условно выделить при намагничивании монокристалла ферромагнетика. Первый участок кривой намагничивания соответствует процессу смещения границ менее благоприятно ориентированных доменов. На втором участке происходит поворот векторов намагниченности доменов в направлении внешнего магнитного поля. Третий участок соответствует парапроцессу, т.е. завершающему этапу процесса намагничивания, когда сильное магнитное поле поворачивает в направлении своего действия не сориентированные магнитные моменты доменов ферромагнетика.

1.3. Магнитная проницаемость. Для характеристики поведения магнитных материалов в поле с напряженностью Н пользуются понятиями абсолютной магнитной проницаемости m_а и относительной магнитной проницаемости m₀ :

Подставляя эти значения в соотношения конкретные значения В и Н, получают различные виды магнитной проницаемости которые применяют в технике. Наиболее часто используют понятия нормальной m, начальной m_н , максимальной m_max , дифференциальной m_диф и импульсной m_и магнитной проницаемости.

Магнитную проницаемость при Н=0 называют начальной магнитной проницаемостью m_н. Ее значение определяется при очень слабых полях (примерно 0,1 А/м).

Максимум на кривой проницаемости, соответствующий II участку кривой намагничивания (см. рис. 2), характеризуется значением максимальной магнитной проницаемости m_max _. Начальная и максимальная магнитные проницаемости представляют собой частные случаи нормальной магнитной проницаемости. Их значения наряду с B_s , В_с и Н_с являются важнейшими параметрами магнитного материала.

1. Основные характеристики магнитных материалов
Магнитные свойства материалов характеризуется петлей гистерезиса, кривой намагничивания, магнитной проницаемостью, потерями энергии при перемагничивании.
1.1. Петля гистерезиса.

Рис. 1. Петли гистерезиса при различных значенияхнапряженности внешнего поля

При циклическом изменении напряженности постоянного магнитного поля от 0 до +Н, от +Н до –Н и снова от –Н до +Н кривая изменения индукции (кривая перемагничивания) имеет форму замкнутой кривой – петли гистерезиса. Для слабых полей петля имеет вид эллипса (рис 1.). При увеличении значения напряженности магнитного поля Н получают серию заключенных одна в другую петельгистерезиса. Когда все векторы намагниченности доменов сориентируются вдоль направления поля, процесс намагничивания закончится состоянием технического насыщения намагниченности материала. Петлю гистерезиса, полученную при условии насыщения намагничивания, называют предельной петлей гистерезиса. Она характеризуется максимально достигнутым значением индукции Bs , называется индукцией насыщения . Приуменьшении напряженности магнитного поля от +Н до 0 магнитная индукция сохраняет остаточную индукцию Вс. Чтобы получить остаточную магнитную индукцию, равную 0, необходимо приложить противоположно направленное размагничивающее поле определенной напряженности -Нс. Отрицательная напряженность магнитного поля -Нс называется коэрцитивной силой материала. При достижении напряженности магнитного полязначения –Н, а затем 0 вновь возникает остаточная индукция –Вс . Если повысить напряженность магнитного поля до +Нс , то остаточная магнитная индукция Вс будет равна 0.
Площадь гистерезисных петель в промежуточных и предельном состояниях характеризует рассеивание электрической энергии в процессе перемагничивания материала, т.е. потери на гистерезис. Площадь гистерезисной петли зависит от свойств материала,его геометрических размеров и частоты перемагничивания.
По предельной петле гистерезиса определяют такие характеристики магнитных материалов, как индукциюнасыщения Bs , остаточную индукцию Вс , коэрцитивную силу Нс .
2 . Классификация магнитных материалов
Электорадиоматериалы, применяемые в технике с учетом их магнитных свойств, разделяют на магнитомягкие и магнитотвердые.

Рис. 2. Петли гистерезиса:а, б - магнитомягких материалов (округлая петля); в - магнитомягких материалов (прямоугольная петля); г - магнитотвердых материалов

1 Эффект магнетизма в материалах
Магнетизм – это класс физических явлений, которые опосредуются магнитными полями. Электрические токи и магнитные моменты элементарных частиц создают магнитное поле, которое действует на другие токи и магнитные моменты [1]. Магнетизм – один из аспектов комбинированного явления электромагнетизма. Наиболее известные эффекты возникают в ферромагнитных материалах, которые сильно притягиваются магнитными полями и могут быть намагничены, чтобы стать постоянными магнитами, которые сами создают магнитные поля. Также возможно размагничивание магнита. Лишь некоторые вещества являются ферромагнитными. Наиболее распространенными из них являются железо, кобальт и никель и их сплавы. Приставка ферро- относится к железу, потому что постоянный магнетизм впервые был обнаружен в магнитном железе, форме естественной железной руды, называемой магнетитом, Fe3O4.
Все вещества обладают некоторым типом магнетизма. Магнитные материалы классифицируются в зависимости от их объемной восприимчивости. Ферромагнетизм отвечает за большинство эффектов магнетизма, встречающихся в повседневной жизни, но на самом деле существует несколько типов магнетизма. Парамагнитные вещества, такие как алюминий и кислород, слабо притягиваются к приложенному магнитному полю; диамагнитные вещества, такие как медь и углерод, слабо отталкиваются; в то время как антиферромагнитные материалы, такие как хром и спиновые стекла, имеют более сложные отношения с магнитным полем [1].
Магнитное состояние (или магнитная фаза) материала зависит от температуры, давления и приложенного магнитного поля. Материал может проявлять более одной формы магнетизма при изменении этих переменных.
По реакции на внешнее магнитное поле все вещества делятся на 5 групп: диамагнетики, парамагнетики, ферромагнетики, антиферромагнетики и ферримагнетики [1]. К диамагнетикам относят вещества, у которых магнитная восприимчивость отрицательна и не зависит от напряженности внешнего магнитного поля. К диамагнетикам относятся инертные газы, водород, азот, многие жидкости (вода, нефть и др.), некоторые металлы (медь, серебро, золото, цинк, ртуть, галлий и др.), большинство полупроводников (кремний, германий и др.) и органических соединений, неорганические стекла и др. Диамагнетиками являются все вещества с ковалентной химической связью и вещества в сверхпроводящем состоянии.
К парамагнетикам относят вещества с положительной магнитной восприимчивостью, не зависящей от напряженности внешнего магнитного поля. К ним относят кислород, окись азота, щелочные и щелочноземельные металлы, некоторые переходные металлы, соли железа, кобальта, никеля и редкоземельных элементов. К ферромагнетикам относят вещества с большой положительной магнитной восприимчивостью, которая сильно зависит от напряженности магнитного поля и температуры. Антиферромагнетиками являются вещества, в которых ниже некоторой температуры спонтанно возникает антипараллельная ориентация элементарных магнитных моментов одинаковых атомов или ионов кристаллической решетки. При нагревании антиферромагнетик переходит в парамагнитное состояние. Антиферромагнетизм есть у хрома, марганца и некоторых редкоземельных элементов (Се, Nd, Sm, Тm и др.). Антиферромагнетиками являются химические соединения на основе металлов переходной группы (окислы, сульфиды и д.р). Ферримагнетики подобно ферромагнетикам обладают высокой магнитной восприимчивостью, которая сильно зависит от напряженности магнитного поля и температуры. При этом ферримагнетики характеризуются и рядом существенных отличий от ферромагнитных материалов. Свойствами ферримагнетиков обладают некоторые металлические сплавы, (оксидные соединения, например, ферриты).
2 Классификация магнитных материалов
Все вещества в природе являются магнетиками в том понимании, что они обладают определенными магнитными свойствами и определенным образом взаимодействуют с внешним магнитным полем.
Магнитными называют материалы, применяемые в технике с учетом их магнитных свойств. Магнитные свойства вещества зависят от магнитных свойств микрочастиц, структуры атомов и молекул.
Магнитные материалы делят на 3 группы: магнитотвердые, магнитомягкие, материалы специального назначения. На рис. 1 представлена классификация магнитных материалов. Классификация магнитных материалов по величине потерь на гистерезис представлена на рис. 2 [2].

Рисунок 1 – Классификация магнитных материалов

Каждый пермаллой применяется в соответствии с его свойствами в различных электромагнитных устройствах. Главные области применения пермаллоев следующие: измерительные приборы, сердечники трансформаторов тока, магнитные экраны, реле, магнитные усилители, катушки индуктивности в автоматике и т. п. При использовании пермаллоев не следует забывать, что они чувствительны к механическим воздействиям и обработке – штамповке, ударам, внешним механическим напряжениям. Механические воздействия резко повышают коэрцитивную силу и уменьшают магнитную проницаемость.
За последние годы разработаны и приобрели широкое применение в электротехнике новые магнитные материалы, получившие название ферритов. Эти материалы неметаллические, их изготовляют из смеси окиси железа (Fe2О3) с окислами других металлов – цинка (ZnО), марганца (MnО), никеля (NiO) и др. Характерной особенностью ферритов является то, что при наличии хороших магнитных свойств они обладают весьма большим удельным электрическим сопротивлением. Ферриты относятся к группе полупроводников и обладают сопротивлением ρ=104-109 Ом∙см, тогда как ферромагнитные металлические материалы имеют ρ=10-5-10-4 Ом∙см. Сопротивления ферритов больше сопротивления металлических ферромагнетиков в 108 -1014 раз, поэтому у ферритов потери на вихревые токи в переменных магнитных полях очень малы. Это составляет одно из важнейших преимуществ ферритов [7].
4 Магнитотвердые материалы
Магнитно-твердые материалы (МТМ) (табл. 4), магнитно-жесткие (высококоэрцитивные) материалы, магнитные материалы, которые намагничиваются до насыщения и перемагничиваются в сравнительно сильных магнитных полях напряженностью в тысячи и десятки тысяч а/м. После намагничивания МТМ остаются магнитами постоянными из-за высоких значений остаточной индукции Br и коэрцитивной силы HС.
Таблица 4

Из магнитотвердых материалов наибольшее значение в технике приобрели: литые и порошковые (недеформируемые) магнитные материалы типа Fe–Al–Ni–Со; деформируемые сплавы типа Fe–Со–Mo, Fe–Со–V, Pt–Со; ферриты (гекса- ферриты и кобальтовый феррит) [8].
Магнитотвердые материалы служат для изготовления постоянных магнитов, магнитные системы и изделия: роторы и статоры электрических машин, магнитные системы для аппаратов, измерительных приборов и т.д.
Литые высококоэрцитивные сплавы.
К этой группе относят сплавы систем Fе – Ni – Аl и Fе – Ni – Со – Аl, модифицированные различными добавками. Высококоэрцитивное состояние этих сплавов обусловлено их дисперсионным распадом на две фазы при охлаждении до определенной температуры.
В системе Fe – Ni – Al одна из фаз, образующихся в результате распада твердого раствора, по составу близка к чистому железу и является сильномагнитной; ее выделения имеют форму пластинок или стержней однодомённой толщины. Другая фаза состоит из никеля и алюминия и оказывается слабомагнитной. Таким образом, получается композиция из немагнитной матрицы и однодомённых магнитных включений. Материалы, имеющие такую структуру, намагничиваются в основном за счет процессов вращения магнитных моментов доменов [9].
В тройной системе Fe – Ni – Al наибольшей удельной магнитной энергией обладают сплавы, содержащие около 28 % Ni и 14 % Аl (по массе), что приблизительно соответствует интерметаллическому соединению Fe2NiAl. Однако без легирующих элементов эти сплавы практически не применяют. Помимо кобальта распространенными легирующими добавками являются медь, титан и ниобий. Добавки не только улучшают магнитные свойства, но и обеспечивают лучшую повторяемость характеристик, т.е. ослабляют зависимость магнитных свойств от небольших изменений химического состава, наличия примесей и отклонений от заданного режима термообработки.
Таким образом, получается композиция из немагнитной матрицы и однодоменных магнитных включений. Материалы, имеющие такую структуру, намагничиваются в основном за счет процессов вращения магнитных моментов доменов. Однако без легирующих элементов эти сплавы практически не применяют. Помимо кобальта распространенными легирующими добавками являются медь, титан и ниобий. Добавки не только улучшают магнитные свойства, но и обеспечивают лучшую повторяемость характеристик, т. е. ослабляют зависимость магнитных свойств от химического состава, наличия примесей и отклонений от заданного режима термообработки. Недостатком сплавов Fe–Al–Ni является их высокая твердость и хрупкость, поэтому они механически могут обрабатываться только шлифованием. Магнитные свойства этих сплавов существенно зависят от шихты, параметров процесса литья, режима термомагнитной обработки и др.
Магниты из порошков
Невозможность получить особенно мелкие изделия со строго выдержанными размерами из литых железоникельалюминиевых сплавов обусловила использование методов порошковой металлургии для производства постоянных магнитов. При этом следует различать металлокерамические магниты и магниты из зерен порошка, скрепленных тем или иным связующим веществом (металлопластические магниты).
Магнитотвердые ферриты.
Из магнитотвердых ферритов наиболее известен бариевый феррит BaO · 6Fe2O3 (ферроксдюр). В отличие от магнитомягких ферритов он имеет не кубическую, а гексагональную кристаллическую решетку с одноосной анизотропией. Промышленность выпускает два вида бариевых магнитов: марок БИ (бариевые изотропные) и марок Б А (бариевые анизотропные). Его высокая коэрцитивная сила у обусловлена малым размером кристаллических зерен и сильной магнитной кристаллографической анизотропией. К недостаткам следует отнести низкую механическую прочность, большую хрупкость, сильную зависимость магнитных свойств от температуры.
Сплавы на основе редкоземельных элементов.
Магнитотвердые материалы этой группы являются весьма перспективными, но еще недостаточно изученными и освоенными в технологическом отношении. Редкоземельные элементы, являющиеся металлами (РЗМ), образуют большое число бинарных соединений с металлами переходной группы, из которых наибольший интерес представляют интерметаллические соединения типа RCo5 и R2Co17, где R – редкоземельный элемент [9].
Легированные стали, закаленные на мартенсит
Высокая коэрцитивная сила у этих материалов достигается в результате максимального деформирования кристаллической решетки и создания тем самым большого количества внутренних напряжений, дислокаций и других дефектов путем легирования высокоуглеродистых сталей W, Мо, Сг или Со и последующей термической обработки для создания мартенситной структуры. Для получения гарантируемых магнитных свойств мартенситные стали подвергают термообработке, специфичной для каждой марки стали, и пятичасовой структурной стабилизации в кипящей воде.

Список использованных источников
Боровик Е.С. Лекции по магнетизму / Е.С. Боровик, В.В. Еременко, А.С Мильнер - М.: Физматлит, 2005. - 512 с.
Богородицкий Н. П., Пасынков В. В., Тареев Б. М. Электротехнические материалы: Учебник для вузов. 7-е изд., перераб. и доп. Л.: Энергоатомиздат. Ленингр. отд-ние, 1985. - с. 269.
З. Фактор и др. Магнитные материалы. М.: Энергия, 1999 — 312 с.
Курилин С.А. Электротехнические материалы и технология электромонтажных работ. Учебное пособие. 1989. - с. 53.
Пастушенков Ю.Г. Функциональные магнитотвердые материалы. Пастушенков Ю.Г., Скоков К.П. - Тверь, 2014 - 109 с.
Мишин Д. Д. Магнитные материалы. М., 2001 г. – 421 с.
Справочник по электротехническим материалам. Под ред. Ю. В. Корицкого, В. В. Пасынкова, Б. М. Тареева - Том 3, 3-е изд. М.: Энергоатомиздат, 1986. - с. 149.
Ю. В. Корицкий и др. Справочник по электротехническим материалам. Т.3, Л.: Энергоатомиздат, 1988 — 728 с.
В. В. Пасынков, В. С. Сорокин. Материалы электронной техники, М.: Высшая школа, 1986 — 367 с.

Функция "чтения" служит для ознакомления с работой. Разметка, таблицы и картинки документа могут отображаться неверно или не в полном объёме!

1. Основные характеристики магнитных материалов

1.1. Петля гистерезиса

1.2. Кривая намагничивания

1.3. Магнитная проницаемость

1.4. Потери энергии при перемагничивании

2. Классификация магнитных материалов

3. Магнитотвердые материалы

3.1. Общие сведения

3.2. Литые материалы на основе сплавов

3.3. Порошковые магнитотвердые материалы (постоянные магниты)

3.4. Прочие магнитотвердые материалы

3.5. Список литературы

Основные характеристики магнитных материалов

1.1. Петля гистерезиса. При циклическом изменении напр

яженности постоянного магнитного поля от 0 до +Н, от +Н до –Н и снова от –Н до +Н кривая изменения индукции (кривая перемагничивания) имеет форму замкнутой кривой – петли гистерезиса. Для слабых полей петля имеет вид эллипса(рис 1.1). При увеличении значения напряженности магнитного поля Н получают серию заключенных одна в другую петель гистерезиса. Когда все векторы намагниченности доменов сориентируются вдоль направления поля, процесс намагничивания закончится состоянием технического насыщения намагниченности материала. Петлю гистерезиса, полученную при условии насыщения намагничивания, называют предельной петлей гистерезиса. Она характеризуется максимально достигнутым значением индукции Bs, называется индукцией насыщения. При уменьшении напряженности магнитного поля от +Н до 0 магнитная индукция сохраняет остаточную индукцию Вс. Чтобы получить остаточную магнитную индукцию, равную 0, необходимо приложить противоположно направленное размагничивающее поле определенной напряженности -Нс. Отрицательная напряженность магнитного поля -Нс называется коэрцитивной силой материала. При достижении напряженности магнитного поля значения –Н, а затем 0 вновь возникает остаточная индукция –Вс. Если повысить напряженность магнитного поля до +Нс, то остаточная магнитная индукция Вс будет равна 0.

По предельной петле гистерезиса определяют такие характеристики магнитных материалов, как индукциюнасыщения Bs, остаточную индукцию Вс, коэрцитивную силу Нс.

Кривая намагничивания. Это важнейшая характеристика магнитных материалов, она показывает зависимость намагниченности или магнитной индукции материала от напряженности внешнего поля Н. Магнитная индукция материала

Реферат на тему магнитотвердые материалы

Похожие работы