Индуктивность это кратко и понятно

Обновлено: 02.07.2024

И соответственно заодно объясните для чего нужна катушка индуктивности.
Только из Википедии материал не брать, потому что я сам читал, но ничего не понял.
Заранее огромное спасибо.

Индуктивность - это то же самое, что и конденсатор. Только энергию накапливает не в виде электрического поля (и соответственно не в форме заряда), а в виде магнитного поля (и соответственно в форме потока). Конденсатор хранит электрический заряд, а индуктивность хранит магнитный поток. Если б у неё не было сопротивления - то этот поток она хранила бы вечно, пока в ней ток идёт. Вот сверхпроводящие магниты именно это и делают.
Для чего нужна: да для кучи разных вещей. Раз это элемент накопительный, то он обладает инерцией. Как и конденсатор. А значит, может использоваться в фильтрах. Чаще всего это фильтры по питанию (дроссели). За счёт того, что индуктивность может обменитваться энергией с конденсатором, при их соединении возникают электрические колебания - из-за инерционности каждого компонента обмен энергией, даже когда "дойдёт до нуля" (энергия распределится поровну между ними), не заканчивается, а проскакивает эту точку равновесия, так что энергия почти полностью передаётся из одного элемента в другой. Ну а это э состояние неравновесное - поэтому процесс начинает идти в другую сторону. ну и дальше понятно: возникают колебания. Если б не было потерь - резистивных, прежде всего, - то этот процесс шёл бы бесконечно. Так работает колебательный контур.

Вот чем сильнее в лоб щелкнет, когда отпустишь - тем сильнее индукция

Сергей Искусственный Интеллект (242100) для нужного резонансу. Контур колебательный работает как маятник, усиливая колебания своей резонансной частоты и ослабляя другие

катушка с проводом индуктивность а по сути любой провод уже индуктивность, т. к вокруг него при прохождении по нему тока, образуется магнитное поле.

Индуктивность - это способность цепей препятствовать изменению тока.
Катушки индуктивности нужны в фильтрах, реакторах или контурах

Ну если вкратце, то каждый раз, когда меняется магнитное поле, в этой области создаётся электрическое поле, при этом оно всегда направленно так, чтобы созданный им ток препятствовал изменению магнитного поля. Мы подаём ток на катушку, и вокруг неё возникает магнитное поле, которое нарастает. А это значит, что в катушке возникнет напряжение, препятствующее этому нарастанию, т. е. направленное против тока в катушке. Если ток отключить, то магнитное поле начнёт слабеть, а значит возникнет напряжение, не дающее току слабеть. Фактически когда через катушку течёт ток, его энергия запасается в магнитном поле, а когда ток прекращается, эта энергия высвобождается, тратясь на поддержание тока. Так вот, индуктивность - это способность запасать энергию в виде магнитного поля. Насколько высокое напряжение возникнет на катушке зависит от того, насколько резко меняется магнитное поле. Например можно подать ток на катушку, а потом резко её отключить, и на ней возникнет импульс высокого напряжения, так работают обратноходовые преобразователи, позволяющие получать высокие напряжения от низковольтного источника. Так же, из этого следует, что катушка всегда препятствует изменению тока в ней, то есть постоянный ток через неё течёт спокойно, а вот переменному она сопротивляется, то есть работает как фильтр. Плюс ко всему на катушке ток и напряжение возникают не одновременно - сначала нарастает напряжение, потом ток, так как индуктивность препятствует его изменению, и при отключении обратный процесс-сначала уменьшается напряжение, а потом ток, т. е. катушка сдвигает их по фазе относительно друг друга, что используется, например, в резонансных цепях.

Допустимое отклонение Искусственный Интеллект (111093) Да это меня не особо-то волнует, я просто люблю говорить на такие темы. Слушает меня кто-то или нет - вопрос десятый.

Специально вспоминал пароль от учетки, чтоб вас поблагодарить! На мой взгляд это лучший ответ ) принцип вроде понял, но не до конца ясно для чего он, что он фильтрует и для чего

собственно я что из физики понял есть такой раздел физики-элеткродинамика.
Есть такое явление магнитное поле возбуждает электрическое и наоборот все вмесет составляет электромагнитное поле.
Есть такое являение самоиндукция это когда катушка сама возбуждает ток.
Например на неё подали ток и отключили но она какоето время продолжает генерировать ток.
Ну, а в википедии там видимо формулы как вычислять индукцию.
Вот собственно и все нам объяснили саму суть понятия только.
Пытался понять этимологию слова induction это скорее так могу объяснить корень слова латинский вместе с похожим словом латинским influence означает течь внутрь. там кстати и словосочетание есть "магнитный поток"

На данном уроке мы узнаем, как и кем было открыто явление самоиндукции, рассмотрим опыт, с помощью которого продемонстрируем это явление, определим, что самоиндукция – это частный случай электромагнитной индукции. В конце урока введем физическую величину, показывающую зависимость ЭДС самоиндукции от размеров и формы проводника и от среды, в которой находится проводник, т. е. индуктивность.

Индуктивность микрополосковой линии является распределенной и характеризуется значением индуктивности на единицу длины.

Индукти́вность (или коэффициент самоиндукции) — коэффициент пропорциональности между электрическим током, текущим в каком-либо замкнутом контуре, и магнитным потоком, создаваемым этим током через поверхность [1] , краем которой является этот контур. [2] [3] [4] .

$\displaystyle \Phi = LI$

— магнитный поток, — ток в контуре, — индуктивность.

Нередко говорят об индуктивности прямого длинного провода(см.). В этом случае и других (особенно - в не отвечающих квазистационарному приближению) случаях, когда замкнутый контур непросто адекватно и однозначно указать, приведенное выше определение требует особых уточнений; отчасти полезным для этого оказывается подход (упоминаемый ниже), связывающий индуктивность с энергией магнитного поля.

Через индуктивность выражается ЭДС самоиндукции в контуре, возникающая при изменении в нём тока [4] :

$\mathcal<E> _=-\frac<d\Phi >=-L\frac$
.

Из этой формулы следует, что индуктивность численно равна ЭДС самоиндукции, возникающей в контуре при изменении силы тока на 1 А за 1 с.

При заданной силе тока индуктивность определяет энергию магнитного поля, создаваемого этим током [4] :

$W = \frac<LI^2> $
.

Практически участки цепи со значительной индуктивностью выполняют в виде катушек индуктивности [4] . Элементами малой индуктивности (применяемыми для больших рабочих частот) могут быть одиночные (в том числе и неполные) витки или даже прямые проводники; при высоких рабочих частотах необходимо учитывать индуктивность всех проводников [5] .

Для имитации индуктивности, т.е. ЭДС на элементе, пропорциональной и противоположной по знаку скорости изменения тока через этот элемент, в электронике используются [6] и устройства, не основанные на электромагнитной индукции (см. Гиратор); такому элементу можно приписать определенную эффективную индуктивность, используемую в расчетах полностью (хотя вообще говоря с определенными ограничивающими условиями) аналогично тому, как используется обычная индуктивность.

Содержание

Обозначение и единицы измерения

В системе единиц СИ индуктивность измеряется в генри [7] , сокращенно Гн. Контур обладает индуктивностью в один генри, если при изменении тока на один ампер в секунду на выводах контура будет возникать напряжение в один вольт.

В вариантах системы СГС — системе СГСМ и в гауссовой системе индуктивность измеряется в сантиметрах ( 1 Гн = 10 9 см ; 1 см = 1 нГн ) [4] ; для сантиметров в качестве единиц индуктивности применяется также название абгенри. В системе СГСЭ единицу измерения индуктивности либо оставляют безымянной, либо иногда называют статгенри (1 статгенри ≈ 8,987552·10 11 генри, коэффициент перевода численно равен 10 −9 от квадрата скорости света, выраженной в см/с).

Символ L , используемый для обозначения индуктивности, был принят в честь Эмилия Христиановича Ленца (Heinrich Friedrich Emil Lenz) [8] [9] . Единица измерения индуктивности названа в честь Джозефа Генри (Joseph Henry) [10] . Сам термин индуктивность был предложен Оливером Хевисайдом (Oliver Heaviside) в феврале 1886 года [11] .

Теоретическое обоснование

Если в проводящем контуре течёт ток, то ток создаёт магнитное поле [4] .

Будем здесь вести рассмотрение в квазистатическом приближении, подразумевая, что переменные электрические поля не настолько сильны и быстры, чтобы ими нельзя было пренебречь в смысле порождения ими магнитного поля.

Ток считаем одинаковым по всей длине контура (пренебрегая емкостью проводника, которая позволяет накапливать заряды в разных его участках, что вызвало бы неодинаковость тока вдоль проводника и заметно усложнило бы картину).

По закону Био — Савара величина вектора магнитной индукции, создаваемой некоторым элементарным (в смысле геометрической малости участка проводника, рассматриваемого как элементарный источник магнитного поля) током в каждой точке пространства пропорциональна этому току. Суммируя поля, создаваемые каждым элементарным участком, приходим к тому, что и магнитное поле (вектор магнитной индукции), создаваемое всем проводником также пропорционально порождающему току.

Рассуждение выше верно для вакуума. В случае присутствия магнитной среды [12] (магнетика) с заметной (или даже большой) магнитной восприимчивостью вектор магнитной индукции (который и входит в выражение для магнитного потока) будет заметно (или даже во много раз) отличаться от того, каким бы он был в отсутствие магнетика (в вакууме). Мы ограничимся здесь линейным приближением, тогда вектор магнитной индукции, хотя, возможно, возросший (или уменьшившийся) в заметное количество раз по сравнению с отсутствием магнетика при том же контуре с током, тем не менее остается пропорциональным порождающему его току.

Тогда магнитный поток, то есть поток поля вектора магнитной индукции:

$\Phi = \int\limits_S \mathbf B\cdot \mathbf<dS> $

через любую конкретную фиксированную поверхность S (в частности и через интересующую нас поверхность, краем которой является наш контур с током) будет пропорционален току, так как пропорционально току B всюду под интегралом.

Итак, мы обосновали:

этого достаточно, чтобы утверждать, введя обозначение L для коэффициента пропорциональности, что

$\Phi = LI.$

В заключение теоретического обоснования покажем, что рассуждение корректно в том смысле, что магнитный поток не зависит от конкретной формы поверхности, натянутой на контур. (Действительно, даже на самый простой контур может быть натянута — в том смысле, что контур должен быть ее краем — не единственная поверхность, а разные, например, начав с двух совпадающих поверхностей, затем одну поверхность можно немного прогнуть, и она перестанет совпадать со второй). Поэтому надо показать, что магнитный поток одинаков для любых поверхностей, натянутых на один и тот же контур.

Но это действительно так: возьмем две такие поверхности. Вместе они будут составлять одну замкнутую поверхность. А мы знаем (из закона Гаусса для магнитного поля), что магнитный поток через любую замкнутую поверхность равен нулю. Это (с учетом знаков) означает, что поток через одну поверхность и другую поверхность — равны. Что доказывает корректность определения.

Свойства индуктивности

Индуктивность [13] всегда положительна.
Индуктивность зависит только от геометрических размеров контура и магнитных свойств среды (сердечника). [14]

Индуктивность одновиткового контура и индуктивность катушки

Величина магнитного потока, пронизывающего одновитковый контур, связана с величиной тока следующим образом [4] :

$\displaystyle \Phi = LI$

где — индуктивность витка. В случае катушки, состоящей из N витков предыдущее выражение модифицируется к виду:

$\displaystyle \Psi = LI$

где ^<\Phi _>" width="" height="" />
— сумма магнитных потоков через все витки (это так называемый полный поток, называемый в электротехнике потокосцеплением, именно он фигурирует в качестве магнитного потока вообще в случае для катушки в общем определении индуктивности и в теоретическом рассмотрении выше; однако для упрощения и удобства для многовитковых катушек в электротехнике пользуются отдельным понятием и отдельным обозначением), а — уже индуктивность многовитковой катушки. называют потокосцеплением или полным магнитным потоком [15] . Коэффициент пропорциональности иначе называется коэффициентом самоиндукции контура или просто индуктивностью [4] .

Если поток, пронизывающий каждый из витков одинаков (что довольно часто можно считать верным для катушки в более или менее хорошем приближении), то . Соответственно, =L_N^2" width="" height="" />
(суммарный магнитный поток через каждый виток увеличивается в N раз — поскольку его создают теперь N единичных витков, и потокосцепление еще в N раз, так как это поток через N единичных витков). Но в реальных катушках магнитные поля в центре и на краях отличаются, поэтому используются более сложные формулы.

Индуктивность соленоида

Соленоид — длинная, тонкая катушка, то есть катушка, длина которой намного больше, чем её диаметр (также в дальнейших выкладках здесь подразумевается, что толщина обмотки намного меньше, чем диаметр катушки). При этих условиях и без использования магнитного материала плотность магнитного потока внутри катушки является фактически постоянной и (приближенно) равна

$\displaystyle B = \mu_0 Ni/l,$

где − магнитная постоянная, − число витков, − ток и − длина катушки. Пренебрегая краевыми эффектами на концах соленоида, получим [16] , что потокосцепление через катушку равно плотности потока , умноженному на площадь поперечного сечения и число витков :

$\displaystyle \Psi = \mu_0N^2iS/l,$

Отсюда следует формула для индуктивности соленоида (без сердечника):

$\displaystyle L = \mu_0N^2S/l.$

$\mu$

Если катушка внутри полностью заполнена магнитным материалом (сердечником), то индуктивность отличается на множитель — относительную магнитную проницаемость [17] сердечника:

$\displaystyle L = \mu_0\mu N^2S/l.$

В случае, когда , можно (следует) под S понимать площадь сечения сердечника и пользоваться данной формулой даже при толстой намотке, если только полная площадь сечения катушки не превосходит площади сечения сердечника слишком во много раз.

Более точные формулы для соленоида конечного размера

Для однослойного (с очень тонкой намоткой) соленоида конечных размеров (не бесконечно длинного) существуют более точные, хотя и более сложные формулы [18] :

$\mu_0\mu \frac<r^ N^>\left\< -8w + 4\frac>\left( K\left( \sqrt<\frac> \right) -\left( 1-m\right) E\left( \sqrt< \frac> \right) \right) \right\>$

$=\mu_0\mu \frac<r^2N^2\pi> \left\< 1-\frac<3\pi >+\sum_^ <\infty >\frac <\left( 2n\right)!^2>> \left( -1\right) ^w^\right\>,$

- количество витков, - радиус цилиндра, - длина его образующей, , , - Эллиптические интегралы.

$\mu_0\mu \frac <r^2N^2\pi> \left( 1 - \frac <3\pi>+ \frac - \frac + \frac - \frac + . \right),$

$\mu_0\mu rN^2 \left\< \left( 1 + \frac + O(\frac) \right) \ln - 1/2 + \frac + O(\frac) \right\>.$

Индуктивность тороидальной катушки (катушки с кольцевым сердечником)

Для тороидальной катушки, намотанной на сердечнике из материала с большой магнитной проницаемостью, можно приближенно пользоваться формулой для бесконечного прямого соленоида (см. выше):

$L = N^2 \cdot \frac<\mu_0\mu S> ,\,$

где - оценка длины соленоида ( - большой радиус тора).

Лучшее приближение дает формула

$L = N^2 \cdot \frac<\mu_0\mu h> \cdot \ln \frac,\,$

где предполагается сердечник прямоугольного сечения с наружным радиусом R и внутренним радиусом r, высотой h.

Индуктивность длинного прямого проводника

Для длинного прямого (или квазилинейного) провода кругового сечения индуктивность выражается приближенной формулой [19] :

$L = \frac<\mu_0> <2\pi>l \Big( \mu_e \mathrm\frac + \frac\mu_i \Big),$

где − магнитная постоянная, - относительная магнитная проницаемость внешней среды (которой заполнено пространство (для вакуума ), - относительная магнитная проницаемость материала проводника, - длина провода, - радиус его сечения.

Индуктивность единичного круглого витка

$L = \mu_0 R \Big( \mathrm<ln> Индуктивность витка в форме окружности [19] радиуса R из проводника круглого сечения радиусом r \frac - 2 + \frac\mu_i \Big),$

где − магнитная постоянная, - относительная магнитная проницаемость материала проводника.

Индуктивность прямоугольной рамки

Индуктивность прямоугольной рамки размерами из (достаточно тонкого) провода круглого сечения толщиной такова [20] :

$L = 4\cdot10^<-7> \cdot \Big( 0,434 \cdot \Big( a \mathrm\frac + b \mathrm\frac \Big) + 2d - 1.75\cdot(a+b) \Big),$

Выше мы рассматривали два основных понятия в электротехнике — идеальный генератор напряжения и идеальный генератор тока.

Идеальный генератор напряжения выдает заданное напряжения U (давление в водопроводной аналогии) на любой нагрузке (сопротивлении внешней цепи).

При этом в соответствии с законом Ома I=U/R, даже если R стремится к нулю, а ток возрастает до бесконечности.

Внутренне сопротивление идеального генератора напряжения равно 0.

Идеальный генератор тока выдает заданный ток I (поток в водопроводной аналогии), даже если сопротивление внешней цепи стремится к бесконечности. Напряжение на нагрузке при этом также стремится к бесконечности U=I*R.

Внутреннее сопротивление идеального генератора тока равно ∞.

Тут можно увидеть определенную симметрию, дуализм.

Мы рассматривали конденсатор С который может накапливать заряд (потому и называется — емкость) С=Q/U. Чем больше емкость, тем медленнее растет напряжение (давление) при закачке в конденсатор заряда U=Q/C.

Если емкость заряда очень большая (стремится к бесконечности), то такой конденсатор бесконечной емкости будет являться идеальным генератором напряжения. Он никогда не разрядится и при этом может выдать ток любой величины, и напряжение на нем будет оставаться постоянным.

Симметричным (дуальным) к конденсатору элементом будет являться индуктивность. Индуктивность обозначается буквой L (см схему ниже).

Обычно сам электронный компонент называется катушка индуктивности, а его параметр — индуктивность L.

рис 13. Подключение катушки индуктивности к генератору напряжения.

Если конденсатор является генератором напряжения, то индуктивность является генератором тока. Индуктивность стремиться поддерживать ток в цепи постоянным, то есть препятствует изменению тока в цепи.

Индуктивность бесконечной величины является идеальным генератором тока, то есть будет бесконечно гнать заданный ток I независимо от сопротивления нагрузки.

Как хорошо сказано в wiki - “При сопоставлении силы электрического тока со скоростью в механике и электрической индуктивности с массой в механике ЭДС самоиндукции сходна с силой инерции.”

Так и в индуктивности, после подачи напряжения ток будет постепенно расти (вагонетка разгоняется), а при подаче напряжения другой полярности — постепенно уменьшаться (вагонетка тормозится).

То есть даже если щелкнуть выключателем S4 на схеме и разомкнуть цепь, ток в первый момент после этого будет продолжать идти! На практике это приводит к тому, что в момент размыкания контактов в выключателе между ними будет проскакивать искра.

Сопротивление при размыкании контактов увеличивается до бесконечности (в реальности до очень больших величин) и протекающий ток создаст на этом сопротивлении напряжение очень большой величины, так что воздушный промежуток между контактами будет пробит.

В водопроводной аналогии этому явлению можно сопоставить гидравлический удар, когда масса воды в водопроводе набирает скорость, и при резком закрытии крана вода, продолжая двигаться по инерции, создает высокое давление, что может привести к разрыву трубы.

“При изменении тока в контуре пропорционально меняется и магнитный поток через поверхность, ограниченную этим контуром. Изменение этого магнитного потока, в силу закона электромагнитной индукции, приводит к возбуждению в этом контуре индуктивной ЭДС. Это явление называется самоиндукцией. Направление ЭДС самоиндукции всегда оказывается таким, что при возрастании тока в цепи ЭДС самоиндукции препятствует этому возрастанию (направлена против тока), а при убывании тока — убыванию (сонаправлена с током). Явление самоиндукции проявляется в замедлении процессов исчезновения и установления тока.”

По отношению к конденсатору , основным отличием индуктивности, если говорить простыми словами, является то, что конденсатор пропускает переменный ток и не пропускает постоянный, а индуктивность наоборот — пропускает постоянный ток и не пропускает переменный.

А вот индуктивность совсем не пропускает переменный ток бесконечной частоты. А просто переменный ток любой конечной частоты немножко пропускает.

Но к понятию напряжения переменного тока мы вернемся позже.

Рассмотрим цепь на рис. 13 - подключение катушки индуктивности к генератору напряжения.
Ниже представлен график тока в индуктивности при подаче на нее постоянного напряжения от генератора напряжения.

рис. 14 График тока в индуктивности при подаче на нее постоянного напряжения.

При подаче на индуктивность постоянного напряжения ток в ней линейно возрастает со временем.

Мы помним аналогичную картину для конденсатора.

Напряжение на конденсаторе линейно возрастает при его заряде постоянным током.

А что будет, если запитать индуктивность от генератора тока?

рис 15. Подключение индуктивности к генератору тока.

Попробуйте проанализировать работу схемы (hint - вообще схема изображена с ошибкой. В чем она заключается? Как нарисовать схему правильно?)

Цепи, содержащие конденсатор и индуктивность

Как было отмечено выше, индуктивность в электротехнике играет ту же роль, что масса в механике. А что является аналогом конденсатора в механике? Конденсатор является генератором напряжения, то есть создает силу, которая двигает поток заряда по проводам. Выше мы приводили аналог конденсатора в виде водонапорной башни, которая заполняется водой (зарядом) и давление (напряжение) в ней увеличивается.

Но можно также представить конденсатор в виде пружины — при заряде пружина сжимается и сила сжатия (напряжение) увеличивается. Емкость в этом случае величина обратная жесткости пружины. Чем пружина жестче, тем быстрее возрастает сила при сжатии. То есть соединение конденсатора и индуктивности эквивалентно вагонетке закрепленной на пружине. )

Что же будет происходить, если конденсатор соединить с индуктивностью, например как в схеме на рис. 16

рис 16. Параллельное включение конденсатора и катушки индуктивности.

Пусть конденсатор С заряжен до напряжения U. Ключ S2 замыкается и в цепи начинает течь ток. Это эквивалентно тому, как если бы мы сжали пружину и затем в какой-то момент отпустили (замкнули ключ S2).

То есть цепь пришла в состояние когда конденсатор заряжен, ток в ней равен нулю.
Хм.. но это то же состояние, с которого мы начали, только полярность напряжения противоположная. Следовательно процесс повторится, только ток потечет уже в другую сторону и система вернется в исходное состояние. Вагонетка поедет обратно, проедет положение равновесия и по инерции снова сожмет пружину.

Возникнет колебательный процесс. То есть вагонетка на пружине так и будет кататься туда-сюда и в отсутствие потерь энергии (трения) этот процесс будет длиться бесконечно.

Таким образом соединение конденсатора с индуктивностью образует колебательное звено. Такие звенья широко используются в электротехнике для создания генераторов и фильтров напряжения переменного тока.

Понятие переменного тока рассмотрим в следующей статье.

UPD.
Поскольку возник диспут экспоненциально ли растет ток при подключении катушки индуктивности к генератору напряжения или линейно, скажу еще пару слов по этому вопросу.

Откуда же берется экспонента роста тока в схеме на рис.13?
Ответ- ниоткуда. Ее там нет. Ток растет линейно и зависимость тока от напряжения описывается формулой

ЭДС самоиндукции в цепи прямо пропорциональна скорости изменения силы тока в этой цепи.
Чтобы обеспечить U=const (а U – это производная от тока в катушке), ток должен линейно расти.

А откуда тогда вообще зашел разговор об экспоненте? А зашел он потому, что ток линейно растет только в идеальном случае — в схеме с идеальным генератором напряжения (бесконечной мощности и с нулевым внутренним сопротивлением) и идеальной индуктивностью (с нулевым внутренним сопротивлением).
В реальном случае с учетом внутреннего сопротивления схема будет выглядеть так.

рис 17. Подключение катушки индуктивности к генератору напряжения с учетом внутреннего сопротивления.

На схеме рис.17 R символизирует собой внутреннее сопротивление генератора и катушки индуктивности. (они все равно включены последовательно, поэтому можно обойтись одним R, как суммой этих сопротивлений)

Вот в этом случае и получится такой экспоненциальный график роста тока в индуктивности.

Предположим, что обычная катушка индуктивности подключена к источнику напряжения через ключ. При замыкании ключа на индуктивность подается напряжение, вызывающее быстрое изменение протекающего через нее тока. Когда приложенное напряжение увеличивается от нуля до пикового значения (за короткое время), индуктивность противодействует изменяющемуся через нее току, индуцируя напряжение, противоположное по полярности приложенному напряжению. Индуцированное напряжение при подаче питания на катушку индуктивности называется обратной ЭДС и определяется по формуле 1:

VL = – L*(di/dt), (1)
где:
VL – напряжение (обратная ЭДС), индуцированная на катушке;
L – индуктивность катушки;
di/dt – скорость изменения тока во времени.

Рис.20 Переходной процесс в цепи с индуктивностью

Картинка неправильная. В правильном варианте при отключении источника, подключался резистор и цепь оставалась замкнутой.

Рассмотрим следующую цепь

Рис.21 Цепь с индуктивностью и переключателем

Вопрос на засыпку: Чему будет равно напряжение на индуктивности в первый момент после переключения ключа S из верхнего положения в нижнее?

Hint: Не надо выносить себе мозг, пытаясь сообразить с каким там знаком возникнет ЭДС самоиндукции и что с ней будет дальше. Надо применять простое правило:
Ток в индуктивности в первый момент времени после переключения сохраняется неизменным.
Дальше применять закон Ома.

Читайте также:


Привет кратко на английском

Нашиды это в истории кратко

Национальная галерея в лондоне кратко

Амнистия это кратко в истории

Этимология слова огонь кратко