Элементарный электрический излучатель реферат

Обновлено: 07.07.2024

Основные типы излучателей: элементарный электрический диполь (диполь Герца), элементарная электрическая рамка (магнитный диполь), элементарная щель и излучатель Гюйгенса. Любая антенна может быть представлена как совокупность элементарных излучателей.

Диполь Герца - излучатель в виде бесконечно тонкого идеально проводящего короткого по сравнению с длиной волны прямолинейного провода, амплитуда и фаза переменного тока в каждой точке которого одинаковы.

Если мгновенное значение электрического тока в каждой точке провода записать в виде

то для диполя Герца должны выполняться условия: I ( z )= I 0 , l 1 λ где l 1 - длина диполя, λ – длина волны в окружающем пространстве, соответствующая частоте, гармонических колебаний тока. Направление тока во всех точках диполя совпадает с его осью.

Реализовать диполь Герца в чистом виде практически не возможно, т.к. в проводе нельзя получить равномерное распределение амплитуд токов, ибо ток на конце провода должен быть равен нулю. Распределение близкое к равномерному, можно реализовать в системе изображенной на рисунке – металлические шары или диски на концах провода создают емкость, помогающую выровнять распределение тока вдоль провода.

Электромагнитное поле диполя Герца. (из электродинамики).

Электромагнитные волны (4)

. Рассмотрим простейший излучатель электромагнитных волн в виде короткого отрезка провода. Дадим определение: Элементарным электрическим излучателем (ток .

Элементарный щелевой излучатель

. двухстороннее возбуждение щели, поскольку электромагнитная энергия излучается в оба . возбуждение щелевого излучателя, например, с помощью прямоугольного волновода с волной H10. . щель могла считаться элементарным излучателем, необходимо выполнение условия l

Электромагнитное загрязнение окружающей среды

. электромагнитного излучения на живые организмы. Электромагнитное излучение Электромагнитное излучение (электромагнитные волны . в результате превращения элементарных частиц. Оно . излучателями паразитарных токов, а практически, источниками электромагнитного .

Туннельная интерференция полей волн произвольной физической природ

Вычислительные системы, сети и телекоммуникации

. среды, либо посредством электромагнитных волн (электромагнитных колебаний). В современных . волны 0,85 мкм и 1,3 мкм. Излучатели с длиной волны 0,85 мкм существенно дешевле, чем излучатели с длиной волны . В качестве элементарных вычислительных модулей кластера .

Элементарный электрический излучатель представляет собой отрезок линейного проводника с неизменным по длине переменным током длина I и поперечные размеры которого намного меньше длины волны. На концах такого отрезка проводника согласно уравнениям непрерывности (3.12) образуются переменные электрические заряды поэтому данная система рассматривается также, как электрический диполь с периодически меняющимся моментом она называется осциллятором. Первой макроскопической моделью такого осциллятора был вибратор Герца (рис. 7.2), в котором заряды накапливаются на шарах или дисках с большой электрической емкостью.

В теории антенн элементарным электрическим излучателем считается достаточно малый по длине (по сравнению с участок провода. Каково бы ни было распределение амплитуды и фазы тока по всему проводу, в пределах отрезка их можно принять неизменными. Таким образом, сложные антенны системы можно представить составленными из элементарных излучателей.

Определим электромагнитное поле, создаваемое элементарным излучателем, помещенным в среду с малыми потерями в начало сферической системы координат так, что (рис. 7.3). Будем считать, что в интеграле Кирхгофа (7.6) V — объем элементарного излучателя, а точка наблюдения удалена от него на расстояние очевидно, что в пределах V меняется не больше, чем на Так как множитель в интеграле практически неизменен. Изменение фазы

Выносим постоянные множители и интегрируем:

Следовательно, векторный потенциал А поля излучения элементарного электрического излучателя в любой точке параллелен его оси. Величина этого потенциала не зависит от направления и изменяется с расстоянием от излучателя по закону

ОПРЕДЕЛЕНИЕ НАПРЯЖЕННОСТЕЙ ПОЛЯ ИЗЛУЧЕНИЯ

Напряженность магнитного поля находим по ф-ле (7.1). Ротор определяем в цилиндрической системе координат Так как он имеет лишь одну составляющую:

Расстояние поэтому Тогда и окончательно

Электрическое поле определим по ф-ле (7.7) в сферической системе координат с учетом того, что магнитное поле имеет един ственную составляющую

Напряженность электрического поля

где волновое сопротивление среды |см. ф-лу (3.33)].

ОБЩИЕ СВОЙСТВА ПОЛЯ ИЗЛУЧЕНИЯ

Соотношения (7.9) и (7.10) полностью описывают электромагнитное поле элементарного электрического излучателя, обладающее следующими свойствами:

— поле обладает осевой симметрией относительно оси что является следствием симметрии излучателя; ни одна из составляющих не зависит от координаты ;

— в любой точке так как в сферической системе координат электрическое поле имеет составляющие а магнитное поле — только

— величины всех составляющих пропорциональны моменту тока

Зависимость составляющих электромагнитного поля от расстояния определяется слагаемыми в ф-лах (7.9) и (7.10). Относительный вес отдельных слагаемых меняется в функции что приводит к качественным различиям поля на разных расстояниях от излучателя. Различают три зоны в поле излучателя: ближнюю промежуточную и дальнюю

В последующих формулах везде, кроме показателя экспоненты, заменим что не сказывается на точности полученных соотношений для поля в слабопоглощающей среде

ПОЛЕ В БЛИЖНЕЙ ЗОНЕ

При в ф-лах (7.9) и (7.10) основную роль играют слагаемые высших степеней:

Из сравнения выражения для электрического поля (7.11а) с формулой для Е электростатического поля электрического диполя (см. задачу 5.1) вытекает, что при замене на они отличаются лишь на множитель бегущей волны в выражении для переменного поля. Запаздывание по фазе практически незаметно в (пределах ближщей зоны (менее 0,1 (рад). Формула ((7.11а) описывает квазистатическое электрическое поле, меняющееся синхронно с изменением зарядов на концах вибратора, но по структуре идентичное статическому полю.

Магнитное поле (7.116) также отличается от магнитного поля отрезка проводника с постоянным током, определяемым законом Био и Савара, лишь множителем Формула (7.116) описывает квазистационарное, индукционное магнитное поле.

Фазы электрического и магнитного полей в ф-лах (7.11), как и фазы зарядов и тока излучателя, сдвинуты друг относительно друга на 90°. Соответствующая составляющая вектора Пойнтинга чисто реактивна. Поток энергии, соответствующий основным компонентам ближнего поля, периодически меняет направление и в среднем за период равен нулю.

Плотность энергии электрического поля в ближней зоне значительно больше, чем у магнитного. Их отношение минимально в экваториальной плоскости но и тогда

В ближней зоне преобладает квазистатическое электрическое поле.

ПОЛЕ В ПРОМЕЖУТОЧНОЙ ЗОНЕ

В промежуточной зоне плотности энергии электрического и магнитного полей становятся примерно одинаковыми и значительно меньшими по величине, чем в ближней зоне. Равное значение с ранее рассмотренными приобретают здесь составляющие поля меняющиеся с расстоянием медленнее, чем квазистатические и квазистационарные поля, характерные для ближней зоны. Структура электромагнитного поля здесь очень сложна, так как в общих ф-лах (7.9) и (7.10) нельзя пренебречь ни одним слагаемым. У всех составляющих поля наблюдается значительное запаздывание по фазе по сравнению с полем в ближней зоне.

ПОЛЕ В ДАЛЬНЕЙ ЗОНЕ

В дальней зоне преобладают составляющие поля, меняющиеся обратно пропорционально в первой степени. Пренебрегая в ф-лах (7.9) и (7.10) остальными слагаемыми, получаем:

Здесь Зависимость фазы поля от расстояния определяется только множителем Эквифазной поверхностью является сфера, т. е. излучается сферическая волна. Ее фазовая скорость направлена вдоль радиуса-вектора:

Ранее были установлены общие для всех зон свойства поля излучателя: его осевая симметрия, ортогональность электрического и магнитного векторов, пропорциональность всех составляющих моменту тока Кроме того, электромагнитное поле в дальней зоне (при обладает следующими особенностями:

1. В каждой точке поля связь между векторами сферической волны (7.12) такая же, как у плоской однородной волны (3.32)], а именно:

— волна поперечна (ТЕМ), она имеет лишь две взаимно перпендикулярных составляющих перпеидикулярных направлению распространения

— соотношение между величинами и фазами везде одинаково и определяется волновым сопротивлением среды вещественно, и поэтому синфазны;

— комплексный вектор Пойнтинга имеет только активную составляющую и направлен вдоль радиус-вектора;

— объемные плотности электрической и магнитной энергии [ф-лы (4.33), (4.34)] равны между собой:

— энергетическая и фазовая скорости волны совпадают по величине и направлению:

Все это свидетельствует о том, что соотношения (7.12) описывают поле излучения: волну, переносящую электромагнитную энергию от излучателя во внешнее, пространство. Поэтому назовем в этих соотношениях волновыми компонентами поля. Дальнюю зону, где эти компоненты преобладают, называют волновой зоной или зоной излучения.

2. Напряженности поля волновых компонент сферической волны убывают с увеличением расстояния по закону Следовательно, средняя плотность потока энергии (рис. 7.4):

где убывает в непоглощающей среде обратно пропорционально Это легко объяснить тем, что с увеличением расстояния растет площадь сферы по которой распределяется энергия излучателя. Благодаря относительно медленному уменьшению волнового поля возможен радиоприем на весьма значительных расстояниях от излучателя. По мере приближения к излучателю величины волновых компонент поля возрастают.

Несмотря на это, в промежуточной и особенно в ближней зоне они маскируются значительно более сильными реактивными полями. Уместно отметить, что поскольку ф-лы (7.12) описывают волновые компоненты поля, существующие во всех зонах, поток энергии излучения пронизывает все эти зоны; однако только в дальней зоне он становится преобладающим.

3. Излучаемая энергия распределяется ,в пространстве неравномерно, напряженность поля зависит от угла между осью излучателя заданным направлением.

Зависимость напряженности поля излучателя в дальней зоне от направления (угловых сферических координат при постоянном расстоянии от излучателя называется его диаграммой направленности:

Из ф-лы (7.12) следует, что диаграмма направленности элементарного электрического излучателя

не зависит от долготы Максимум излучения лежит в экваториальной плоскости вибратора вдоль его оси излучения нет. Диаграмма направленности, построенная в сферических координатах, представляет собой тор (рис. 7.5).

Так как напряженности полей в разных точках сферического фронта волны неодинаковы, излучаемая волна неоднородна. Однако, поскольку амплитудные, фазовые и пространственные соотношения между векторами в каждой точке поля сферической неоднородной и плоской однородной волн одинаковы, поля этих волн неотличимы в пределах любого объема с малыми линейными размерами (лежащего не очень близко к оси Поэтому на большом расстоянии от источника сферическую волну можно рассматривать как плоскую.

МОЩНОСТЬ ИЗЛУЧЕНИЯ ЭЛЕМЕНТАРНОГО ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ИЗЛУЧАТЕЛЯ

Зная среднюю величину вектора Пойнтинга (7.13), рассчитаем мощность излучаемую электрическим вибратором, проинтегрировав по сфере произвольного радиуса (считаем Так как элементарная площадка на поверхности сферы мощность излучения

Подынтегральное выражение не зависит от азимутального угла и интегрирование по «ему дает Интегрирование по полярному углу приводит к следующему результату:

Отсюда находим мощность излучения элементарного электрического вибратора

Коэффициент пропорциональности между квадратом эффективной величины тока и мощностью излучения называется в теории аитеин сопротивлением излучения Очевидно, справедливо равенство Величина при излучении в свободное пространство с как следует из ф-лы (7.16):

Сопротивление излучения определяет мощность, излучаемую вибратором в свободное пространство. Чем больше тем больше величина излучаемой мощности при том же значении тока. Для элементарного вибратора (пока сопротивление излучения пропорционально квадрату отношения длины вибратора к дллне волны, т. е. быстро возрастает с увеличением частоты.

Элементарный электрический излучатель представляет собой простейшую антенну, предназначенную для передачи электромагнитных колебаний в пространство. Поэтому большой интерес представляет нахождение структуры электромагнитного поля, возбуждаемого излучателем. [1]

Элементарным электрическим излучателем ( вибратором) называется отрезок проводника, по которому протекает переменный электрический ток, причем длина проводника / значительно меньше длины волны в вакууме Я. [3]

Поле элементарного электрического излучателя ( рис. 2 - 3) определим через векторный потенциал А. [4]

На примере элементарного электрического излучателя было показано применение некоторых представлений теории антенн. [5]

Такой проводник с переменным током называется элементарным электрическим излучателем или диполем Герца. Изучение поля такого диполя позволяет решать задачи анализа и синтеза антенн, поскольку последние можно рассматривать как системы диполей. [6]

Итак, в электромагнитном поле, возбуждаемом элементарным электрическим излучателем , присутствует вектор Н, обладающий единственной азимутальной составляющей. [7]

Из рассмотрения этих выражений следует, что электрическое поле элементарного электрического излучателя имеет составляющие по ег и еа а магнитное поле - только одну составляющую по еа. [8]

Излучение распределено в пространство соиершенно так же, как в случае элементарного электрического излучателя . [9]

Поскольку в рассматриваемом случае отношение / Д очень мало, скажем, 0 01 или менее, сопротивление излучения элементарного электрического излучателя оказывается порядка долей ома. [10]

Основные свойства ближнего п дальнего полей и, в частности, их энергетические характеристики остаются такими же, как для элементарного электрического излучателя . Ближнее поле квазпста-ционарно; сопоставление формул (9.42) и (2.102) показывает, что в ближней зоне воспроизводится структура поля магнитостатпче-ского диполя. В дальней зоне поля синфазны. Развитие поля во времени происходит так же, как в случае электрического диполя Герца, только взяв изображения на рис. 9.5, рис. 9.6, надо трактовать электрические силовые линии как-магнитные. [12]

Не ограничивая общности, рассмотрим случай двустороннего возбуждения щелевого излучателя. При этом отпадает надобность в решении новой электродинамической задачи, поскольку достаточно применить принцип перестановочной двойственности к известным составляющим поля элементарного электрического излучателя . Выпишем последовательно составляющие поля обеих излучающих систем, справедливые в дальней зоне. [14]

На рис. 11.2 схематически представлены некоторые устройства возбуждения резонаторов. Полые резонаторы нередко соединяются с коаксиальными кабелями. Конец внутреннего проводника кабеля, прохоляштш внутрь полости, подобен элементарному электрическому излучателю . [15]

В данной лекции рассматриваются вопросы, связанные с излучением электромагнитных полей. Возможность излучения электромагнитных волн, т.е. передачи электромагнитной энергии из некоторой замкнутой области, содержащей сторонние источники, в окружающее пространство, непосредственно вытекает из уравнения баланса электромагнитной энергии. Излучение электромагнитных волн может иметь место только при переменных токах. Экспериментальное подтверждение возможности излучения электромагнитных волн впервые осуществлено опытами Г. Герца. Определяющее значение в использовании этой возможности для практической деятельности человека и, следовательно, для становления современной радиотехники, имело изобретение радио А.С. Поповым в 1895г.

ЭЛЕКТРОДИНАМИЧЕСКИЕ ПОТЕНЦИАЛЫ. КАЛИБРОВКА ПОТЕНЦИАЛОВ

В первом вопросе излагается метод решения задачи об излучении через вспомогательные функции – векторный и скалярный потенциалы.

Сформулируем задачу: пусть в среде, характеризуемой параметрами e_а, m_а и s распределен сторонний ток j_ст. Требуется определить векторы и , удовлетворяющие уравнениям Максвелла.

Для определения векторов поля по заданным источникам обычно применяют искусственный прием: сначала находят вспомогательные функции, а потом через них уже вычисляют векторы и . Эти вспомогательные функции принято называть электродинамическими потенциалами.

Выпишем уравнения Максвелла в комплексной форме с учетом сторонних сил и введем вспомогательные функции.

Используя материальные уравнения, преобразуем 1-ое уравнение Максвелла следующим образом:

где: - называется комплексной диэлектрической проницаемостью среды.

Введем вспомогательную функцию, которую впредь будем называть векторным электродинамическим потенциалом , следующим образом:

Подставим (2) во 2-ое уравнение Максвелла:

Из курса высшей математики известно, что rot grad любой скалярной величины (обозначим ее как ) равен нулю ( ). Пользуясь этим, введем еще одну вспомогательную функцию – скалярный электродинамический потенциал

Тогда из этого выражения получаем:

Используя материальные уравнения и выражения (6) определяем вектор электрической индукции:

Таким образом, все векторы, характеризующие электромагнитное поле ( и ), выражаются через две вспомогательные функции: . Следовательно, теперь задача состоит в том, чтобы определить эти две функции. Для этого подставим (3) и (6) в первое уравнение Максвелла.

Учитывая известное из высшей математики тождество , где: - любая векторная величина, преобразуем полученное выражение следующим образом:

Поскольку - произвольные вспомогательные функции, то зададим их таким образом, чтобы выполнялось условие:

Условие (8) получило название условие калибровки Лоренца.

С учетом (8) окончательно получаем:

где: – называют волновым числом,

Аналогичным образом, подставляя в 3-е уравнение Максвелла уравнение (7), затем учитывая условие калибровки Лоренца и известное тождество , где: – некая скалярная величина, после несложных преобразований получим:

Таким образом, мы получили два неоднородных дифференциальных уравнения 2-го порядка для функций . Среди множества решений выбирается то, которое удовлетворяет условию калибровки (8), и затем уже с помощью (2, 3, 6 и 7) определяются векторы электромагнитного поля.

Опуская в виду громоздкости строгий вывод решения неоднородных дифференциальных уравнений (9) и (10) приведем лишь конечный результат решения этих уравнений:

где: V – область пространства, содержащая сторонние источники; r – расстояние от источника до точки наблюдения (см. рис. 1).

Рис. 1 – К пояснению выражений для электродинамических потенциалов

ЭЛЕМЕНТАРНЫЙ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ИЗЛУЧАТЕЛЬ. ДИПОЛЬ ГЕРЦА

В этом вопросе вводится понятие элементарного электрического излучателя электромагнитных волн, и исследуются его основные характеристики.

Рассмотрим простейший излучатель электромагнитных волн в виде короткого отрезка провода. Дадим определение:

Элементарным электрическим излучателем (вибратором) называют отрезок провода, вдоль которого течет переменный ток I_ст с постоянной амплитудой I_ст_m = const, причем длина l этого проводника значительно меньше излучаемой длины волны l.

Представим ток I_ст в комплексной форме:

Применим к отрезку провода, по которому протекает ток I_ст, закон сохранения заряда

или: I_ст_m = –jwQ_m, т.е. амплитуда изменения заряда в проводе пропорциональна изменению в нем амплитуды тока. Поскольку по условию, амплитуда тока вдоль провода – постоянна, то изменение будет происходить лишь на концах этого провода. Следовательно, элементарный электрический вибратор по своей сути представляет электрический колеблющийся диполь (см. рис. 2). Малость длины l излучателя по сравнению с длиной волны l позволяет рассматривать его как точечный источник электромагнитных волн. Отметим, что первый искусственный излучатель, который использовал в своих опытах Герц, представлял собой два металлических шара, перезаряжаемые с высокой частотой индукционной катушкой (см. рис. 3), т.е. являлся ни чем иным как колеблющимся диполем. Данный излучатель получил название диполя Герца.

Рис. 2 – Эквивалентность элементарного электрического излучателя и колеблющегося диполя

Рис. 3 – Диполь Герца

Перейдем теперь к анализу элементарного электрического вибратора. Определим векторы напряженности электрического и магнитного поля при заданном источнике сторонних сил . Для этого вычислим вначале вспомогательную функцию – векторный электродинамический потенциал , используя (11):

Расположим элементарный электрический вибратор в сферической системе координат (см. рис. 4).

Рис. 4 – Расположение вибратора в сферической системе координат

Возьмем поле произвольную точку М с координатами r – радиус-вектор, j – азимутальный угол и q – полярный (зенитный или нормальный) угол. Теперь с помощью (3) определим в этой точке напряженность магнитного поля электрического излучателя:

Вычисление операции rot проводим в сферической системе координат. Из векторной математики известно, что операция rotв сферической системе координат некой векторной величины выражается через определитель:

где: – единичные векторы.

Обратив внимание в (13) на то, что зависит только от r (и не зависит от j и q), в результате получим:

Раскрывая операцию rot в сферической системе координат получим:

Анализ уравнений (14) и (15) показывает, что имеются три не равные нулю компоненты поля: радиальная и нормальная составляющие электрического поля, азимутальная составляющая магнитного поля, что каждая компонента поля состоит из трех сомножителей: первого – постоянного независящего от направления на точку наблюдения, второго – фазового множителя и третьего множителя, зависящего от направления на точку наблюдения.

Из полученных уравнений (14) и (15) несложно заметить, что составляющие электромагнитного поля электрического излучателя зависят от расстояния r. Вследствие этого принято различать ближнюю и дальнюю зоны излучателя.

Рассмотрим поле в ближней зоне:

Этот случай характеризуется тем, что расстояние r от излучателя значительно меньше длины излучаемой волны l, т.е. r 3 , амплитуда магнитного – как 1/r 2 .

2) Поскольку sin(wt) = cos(wt - p/2), то это означает, что электрические и магнитные поля сдвинутся во времени по фазе на 90 0 .

3) Определим вектор Умова-Пойнтинга излучателя в ближней зоне (т.е. плотность потока мощности, выходящую сквозь замкнутую поверхность S вокруг вибратора). Из (17) следует, что вектор Умова-Пойнтинга будет иметь две составляющие:

Отсюда видно, что обе составляющие вектора Пойнтинга изменяются во времени по закону sin(2wt), т.е. принимает как положительные так и отрицательные мгновенные значения. Очевидно, что среднее значение составляющих вектора П за период колебаний Т будет равно нулю. Это означает, что движение энергии ближнего поля имеет колебательный характер – в течении четверти периода Т (поскольку 2w) энергия движется в одном направлении, в течении следующей четверти периода энергия движется в противоположном направлении.

Вывод: Таким образом, ближнее электромагнитное поле не участвует в процессе излучения и имеет характер квазистационарного поля.

Так электрические компоненты поля и в выражении (17) представляет собой квазистатическое электрическое поле, меняющееся синхронно с изменением зарядов на концах вибратора, но по структуре идентичное статическому полю, описываемому законом Кулона. В свою очередь магнитная компонента поля представляет собой квазистационарное, индукционное магнитное поле, поскольку отличается от магнитного поля отрезка проводника с постоянным током, определяемого законом Био-Савара, лишь множителем.

Поясним сказанное рис. 5 на примере струны закрепленной на бесконечности.

Рисунок 4.5 - Пример, поясняющий характер процесса в "ближней" и "дальней" зоне.

Из рис. 5 видно, что относительно распространения волны (ось z) в ближней зоне преобладает колебательный характер, тогда как в дальней зоне – волновой характер. Ближнюю зону называют также зоной индукции.

Рассмотрим теперь поле в дальней зоне. Этот случай характеризуется тем, что r >> l, и соответственно, kr >> 1. Используя это, можно записать что:

Тогда из (14) и (15) получаем следующие комплексные значения составляющих электромагнитного поля в дальней зоне:

Перейдем от комплексных значений к мгновенным:

Исходя из (19) отметим следующие основные свойства электромагнитного поля элементарного электрического излучателя в дальней зоне:

1) Амплитуды электрического и магнитного полей убывают одинаково по закону 1/r;

2) Электрическое и магнитное поля изменяются в одинаковой фазе (колеблются синфазно):

(wt – kr) = w(t – r ) = w(t – r ) = w(t – r ) = w(t – ) , (20)

где: - называют фазовой скоростью.

3) Вектор Умова-Пойнтинга в дальней зоне имеет только одну составляющую: .

Таким образом, мгновенное значение вектора Умова-Пойнтинга всегда оказывается положительным. Это в свою очередь означает, что энергия движется только в одном направлении – от излучателя и поэтому представляет собой энергию излученной электромагнитной волны.

4) Вернемся к фазе составляющих электромагнитного поля излучателя (wt – kr) = w(t – r/u). Заметим, что она зависит как от времени t, так и от расстояния r. Из курса общей физики известно, что любой процесс, описываемый уравнением вида: А = Аmcos(х) есть волновой процесс. Следовательно, исходя из (19) заключаем, что электромагнитное поле в дальней зоне представляет собой электромагнитную волну, изменяющуюся во времени и в пространстве. Причем векторы и лежат перпендикулярно к направлению распространения r (т.к. у них индексы q и j), находятся в фазе и взаимно перпендикулярны друг к другу (см. рис. 6).

Рис. 6 – Взаимное расположение векторов в дальней зоне

В ряде случаев между ближней и дальней зоной вводят еще одну зону. Под промежуточной зоной поля излучения понимается область пространства вокруг излучателя, характеризуемая расстояниями, соизмеримыми с длиной излучаемой волны. Тогда ни одним слагаемым в системе уравнений (14) и (15) пренебречь нельзя.

© 2014-2022 — Студопедия.Нет — Информационный студенческий ресурс. Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав (0.017)

Читайте также: